El documento digital no refiere asesor / Se estudia un conjunto de dos tipos de experimentos para medir la vida media del neutrón. El de confinamiento, comúnmente llamado Botella, y el de Haz también llamado Ráfaga. Se han realizado en estos últimos treinta años, al menos diecinueve experimentos tanto del haz como de botella, y se tiene para estos dos tipos de experimentos, una discrepancia significativa para la vida media del neutrón. Así tenemos que según el PDG (Particle Data Group) del 2017, que toma como referencia el promedio de siete experimentos, la vida media del neutrón es de: n = 880.2 ±1.0 s [1]. Hace diez años, el mismo PDG tomaba como promedio tn = 885.7 ±0.8 s [2], esto equivale a decir que hay una variación de al menos unos 5.5 s en las medidas. Por otro lado, según los últimos experimentos tenemos que la vida media del neutrón por el método de confinamiento es n = 880.2 ±1.2 s [3] y la vida media del neutrón por el método del haz es n = 887.7 ±2.2 s [4]. Esta discrepancia de la vida media obtenida por dos métodos distintos, hasta el momento no se ha explicado convincentemente. Se sustenta una hipótesis que ponga claridad a la discrepancia por estos dos métodos. / Tesis

Estudo do espalhamento elástico do ANTPOT.16O pelo ANTPOT.27 AL / Study of elastic scattering of \'ANTPOT.16O\' by \'ANTPOT.27 AL\'

Apresentamos nesse trabalho as medidas de seção de choque absoluta de eletrodesintegração e da taxa de produção da fotodesintegração para a reação 232Th(e,n) 231Th. A análise dos resultados de eletrodesintegração foi realizada pelo método dos fótons com a finalidade de determinar as multipolaridades das transições nucleares envolvidas nessa reação. As medidas foram realizadas no Laboratório do Acelerador Linear do Instituto de Física da USP, tendo se estendido de 7,5 a 26 MeV no caso das medidas de eletrodesintegração e de 20 a 25 MeV no caso das de fotodesintegração. Essas medidas foram feitas para testar a compatibilidade de nossas medidas com as realizadas com o uso de fótons monocromáticos, utilizadas na análise dos resultados de eletrodesintegração. Mostramos que a eletrodesintegração por emissão de um nêutron no tório se processa exclusivamente através de transições de dipolo elétrico. Nossos dados excluem uma contribuição das transições de quadrupolo elétrico maior do que 0,7% da intensidade das transições de dipolo elétrico. A nossa sugestão sobre o decaimento da ressonância isoescalar de quadrupolo elétrico é que este deve se processar preferencialmente pelo canal de fissão, comportamento similar ao do 238U. / The results of the absolute electro disintegration cross section as well the photodisintegration yield of the reaction 232Th(e,n) 231Th, are reported. We used the virtual photon formalism in the analysis of the electro disintegration data in order to establish the multipolarities of the nuclear transitions involved in the reaction. The measurements have been performed using the electron beam of the Linear Accelerator of the IFUSP, ranging from 7,5 to 26 MeV for the electro disintegration and from 20 to 25 MeV for the photodisintegration data. The photodisintegration yield has been measured to check the agreement between our data and those obtained with monochromatic photons, which are used in the analysis of the electro disintegration data. We show that electro disintegration by one neutron emission in thorium can be explained by a E1 process. Our data set up an upper limit to the E2 contribution of 0,7% of the E1 strength. We suggest that the isoescalar giant electric quadrupole resonance (GQR) decays dominantly through the fission channel, as in the 238U case.

Estudo dos movimentos atômicos do t-Butanol do Espalhamento de nêutrons lentos / Study of the atomic motions of the slow neutron scattering t-Butanol

Este trabalho apresenta medidas do efeito de reorientação nos núcleos de \'ANTPOT. 122 Te\', \'ANTPOT. 128 Te\' e \'ANTPOT. 136 Ba\'. O método utilizado é o do espalhamento elástico e inelástico de várias partículas carregadas (\'ANTPOT. 4 He\', \'ANTPOT. 14 N\', \'ANTPOT 16 O\' e \'ANTPOT. 18 O\'). As partículas espalhadas foram detectadas em ângulos traseiros por detectores de estado sólido de alta resolução. A comparação das probabilidades experimentais de excitação do primeiro estado \'2 POT. +\' com aquelas calculadas na aproximação semi-clássica de múltipla excitação Coulombiana possibilitou, para cada núcleo; uma determinação dos valores da probabilidade reduzida B(E2; \'O POT. +\'\'SETA\'\'2 POT. +\') e do momento de quadrupolo estático \'Q IND. 2 POT. +\' do primeiro estado excitado. São discutidas as limitações do método adotado, e os resultados obtidos são comparados com os de outros autores. Faz-se também uma comparação dos valores de B(E2; \'O POT. +\'\'SETA\'\'2 POT. +\') e \'Q IND. 2 POT. +\' previstos por modelos nucleares com os determinados experimentalmente. / Measurements of the reorientation effect in Coulomb excitation were carried out in 122 Te, 128 Te e 136 Ba. The experimental method adopted is the elastic and inelastic backscattering of several projectiles (4He, 14N, 16O and 18O). The scattered particles were detected by high resolution solid state detectors. The determination of the static quadrupole moment for the 1st. 2+ excited state, Q2+ and of the reduced transition probability B(E2; O+ 2+) was accomplished by comparing the measured probabilities of excitation with calculations based on the semi-classical theory for multiple Coulomb excitation. The limitations of the method are discussed and the results obtained are compared with existing data from other authors. Calculated values for B(E2; O+ 2+) and Q2+ predicted by nuclear models are compared with experiment.

Estados de spin elevado do núcleo duplamente ímpar ANTPOT.130 La foram estudados através de técnicas de espectroscopia gama em linha utilizando reações do tipo fusão-evaporação. Os raios gama de ANTPOT.130 La foram inicialmente identificados pelo método de reações cruzadas: ANTPOT.121 Sb (ANTPOT.12 C, 3n) ANTPOT.130 La e ANTPOT.124 Te (ANTPOT.10 B, 4n) ANTPOT.130 La. Foram realizadas medidas de função de excitação, distribuição angular e coincidência --t para a reação ANTPOT.121 Sb (ANTPOT.12 C, 3n) ANTPOT.130 La com energia de feixe de 54 MeV. Duas bandas rotacionais foram observadas com configurações h IND.11/2 g IND. 7/2 e h IND.11/2 g IND. 11/2 onde a segunda banda mostra um pequeno valor de signature splitting ( 50 KeV) que pode indicar uma forma ligeiramente triaxial. Os resultados experimentais serão comparados com os núcleos vizinhos ímpares e ímpar-ímpar e também interpretados segundo modelos de Roto mais duas quasipartículas e Cranked Shell Model. / High-spin states in the doubly odd nucleus ANTPOT.130 La have been studied using in-beam spectroscopy techinques with fusion evaporation reactions. The ganma rays of ANTPOT.130 La were initially identified by cross-beam reactions ANTPOT.121 Sb (ANTPOT.12 C, 3n) ANTPOT.130 La and ANTPOT.124 Te (ANTPOT.10 B, 4n) ANTPOT.130 La. Excitation functions, angular distributions and --t coincidences were measured using the reaction ANTPOT.121 Sb (ANTPOT.12 C, 3n) ANTPOT.130 La at E IND.BEAM = 54 MeV. Two rotational bands were observed with the configuration h IND.11/2 g IND. 7/2 and h IND.11/2 g IND. 11/2. The second band shows a small signature splitting of 50 KeV which could indicate a slightly triaxial shape. The results will be compared with the framework of Triaxial Rotor plus Two-Quasiparticule Model as well as Cranked Shell Model.

É apresentada uma avaliação das contribuições relativas dos mecanismos de interação direta e de núcleo composto, descritos pelos formalismos de DWBA e Hauser-Feshbach, respectivamente, para a reação ANTPOT. 20 Ne (d,p) ANTPOT. 21 Ne (1º estado excitado). Esta avaliação é feita mediante a determinação experimental dos parâmetros de população, isto é, a população relativa de sub-estados magnéticos, do 1º estado excitado do ANTPOT. 21 Ne, na faixa de energias do deuteron entre 1.0 e 3.0 MeV. Os parâmetros de população dos sub-estados |M IND. 1| = 1/2 foram obtidos de aproximadamente 60 correlações angulares próton-gama, utilizando o Método II de Litherland e Ferguson (Li 61). Valores médios destes parâmetros, foram calculados em quatro intervalos superpostos de energia, de ~800 keV cada um. A avaliação das contribuições relativas dos dois mecanismos foi feita seguindo o método sugerido por Goldfarb e Wong (Go 66). Por outro lado, as contribuições dos dois mecanismos podem, também, ser avaliadas, a partir de dados de secção de choque. Para este propósito, curvas teóricas de secção de choque, preditas pelos formalismos de DWBA e Hauser-Feshbach, foram ajustadas a valores médios de distribuições angulares de prótons da reação ANTPOT. 20 Ne (d, p IND. 1) ANTPOT. 21 Ne, calculados nos mesmos quatro intervalos. Os resultados obtidos por estes dois métodos concordam na faixa de energia entre 1.5 e 3.0 MeV. Na faixa entre 1.0 e 1.5 MeV, o método dos parâmetros de população, mostra, para a razão das populações dos sub-estados |M IND. 1| = 3/2 e |M IND 1| = 1/2, um valor maior que o dobro do valor obtido, para esta mesma razão, mediante a análise da secção de choque. Esta discordância foi interpretada, como sendo devida à existência de uma ressonância no sistema ANTPOT. 20 Ne + d. É mostrado que a análise feita com os parâmetros de população pode indicar o spin dessa ressonância. / The present work is an evaluation of the relative contributions of the direct and compound nucleus mechanisms, described by the DWBA and Hauser-Feshbach formalisms, respectively, for the 20Ne(d,p) 21Ne reaction leading to the first excited state of 21Ne. This evaluation is done through the experimental determination of the population parameters, i.e., the relative population of magnetic substates, for the first excited state of 21Ne, in the incident deuteron energy range of 1.0 to 3.0 MeV. The population parameters of the |M1| = 1/2 substates were obtained from each of approximately 60 proton-gamma angular correlations, measured using the Method II of Litherland and Ferguson (Li 61), Average values of these parameters were calculated in four overlapping energy intervals of - 800 keV each. The relative contributions of the two mechanisms was evaluated following the method suggested by Goldfarb and Wong (Go 66). On the other hand the relative contributions of the two mechanisms can also be evaluated from data on cross-sections. For this purpose, theoretical cross-sections, predicted by the DWBA and Hauser-Feshbach formalisms, were adjusted to fit the average proton angular distributions from the 20Ne(d,p) 21Ne reaction, calculated in the same four intervals.

Revisamos sistemáticamente el proceso de producción de di-muones vía la dispersión de neutrinos en el campo Coulombiano del núcleo, conocido como producción tridente de neutrinos. A pesar de que este proceso tiene una sección de choque pequeña comparada con el proceso de dispersión neutrino-núcleo vía corriente cargada inclusiva en el Modelo Estándar, se caracteriza por una señal experimental muy clara. El par de muones cargados opuestamente es caracterizado investigando sus distribuciones cinemáticas. Para esto, hemos implementado una simulación detallada del proceso de producción tridente de neutrinos en el generador de eventos Montecarlo GENIE; y analizamos y simulamos los backgrounds relevantes. También exploramos métodos de Análisis Multivariado para mejorar la selección de la señal en el contexto de detectores tipo MINERVA y DUNE como representantes de experimentos de neutrinos de aceleradores presentes y venideros. / We systematically review the di-muon production via neutrino scattering off the Coloumb éld of nuclei, referred to as neutrino trident production. While this process has a small cross section compared to the SM charged-current inclusive neutrino nucleus channel, it features a very clear experimental signature. The oppositely charged muons are characterized by investigating their kinematical distributions. For this, we have implemented a very detailed simulation of neutrino trident production in the GENIE MC and make an analysis and simulation of relevant backgrounds. We further explore Multivariate Analysis methods to enhance signal selection in the context of a MINERVA-like and DUNE-like detectors as representative of current and forthcoming accelerator-based neutrino experiments. / Tesis

Vidas médias de níveis mais baixos nas bandas de 1 e 3 quase-partículas em ANTPOT 133Ce foram medidas usando a técnica de distância de recuo e deslocamento Doppler RDDS. As amplitudes das transições E2 extraídas dos estados yrast de paridade negativa são bem descritas pelos modelos Rotor Triaxial + Quase-Partícula e geométrico. Os valores de B(M1) extraídos para os níveis na banda de 3 quase-partículas de paridade positiva estão consistentes com a atribuição da configuração Vh1l/2 (X) h 1l/2 (X) g7/2 para essa banda. Os níveis no 132,133Ce foram populados pela reação ANTPOT 120 Sn (ANTPOT 16 O,4n,3n) ANTPOT 132,133Ce na energia incidente de 70 MeV. O feixe foi fornecido pelo acelerador Tandem do Laboratório Pelletron. Os dados foram obtidos usando um detetor HP Ge (22% de eficiência, resolução de energia de 2.1keV) com supressão Compton BGO a 0° em relação ao feixe e um filtro de multiplicidades de 6 detetores 3\" x 3\" de NaI(Tl) num plano perpendicular ao plano da reação. O alvo foi produzido por evaporação ed ANTPOT 120 Sn metálico sobre um substrato fino de ouro voltado na direção de incidência do feixe, enquanto que o anteparo (stopper) foi produzido em chumbo. Os núcleos de recuo atingiram uma velocidade média de v= 0.008c. As medidas foram realizadas com um dispositivo plunger construído no Laboratório Pelletron. Os espectros foram obtidos para 13 diferentes distâncias alvo-stopper e foram normalizadas usando uma linha gama de 279 keV da excitação Coulombiana do substrato de Au. As distâncias de vôo alvo-stopper foram medidas usando a técnica de capacitância e também com um micrômetro de precisão. As vidas médias de estados de alto spin em ANTPOT 136 Pr, ímpar-ímpar, foram também medidas usando a reação ANTPOT. 123 Sb (ANTPOT 16 O,3n) na energia incidente de 65 MeV. Os espectros de raios gama foram adquirídos para 20 diferentes distâncias. O alvo foi confeccionado de ANTPOT 123 Sb de espessura de 1mg/cm², evaporado sobre um substrato de 2mg/cm² de Au. A análise mostra que a vida média do estado 8+ da banda yrast (h1l/2) (X) v(h 1l / 2) é de 1177 ± 64ps. Um limite superior para a vida média do estado 7- foi estabelecido em < 1ns. / Lifetimes of the low-lying levels in the one and three quasiparticle bands in 133Ce have been measured using the recoil-distance Doppler-shift technique RDDS. The E2 transition strengths extracted for the negative parity yrast states are well described by the Triaxial-Rotor-plus-Quasipartide and the geometrical model. The B(M1) values extracted for the levels in the positive parity 3 quasipartide band are consistent with the Vh11/2 X h 11/2 g7/2 configuration assignment to this band. Levels in 132,133Ce were populated by the 120Sn(16O,4n,3n)132,133Ce reaction at an incident energy of 70 MeV. The beam was provided by the Tandem accelerator of the Pelletron Laboratory. Data were obtained using a BGO Compton suppressed HPGe detector (22% efficiency, energy resolution 2.1 keV) at 0° to the beam and a multiplicity filter of six 3\" x 3\" NaI(TI) detectors in a plane perpendicular to the reaction plane. The target was produced by evaporation of enriched metallic 120Sn onto a thin Au backing which faced the incident beam, while the stopper was of lead. The recoil nuclei had an average velocity of v = 0.008c. The measurements were performed with a plunger device constructed in our laboratory. Spectra were obtained for 13 different target-stopper distances and were normalized using the 279 keV gamma line from the Coulomb excitation of the Au backing. The target-stopper flight distances were measured using the capacitance technique and also with a precision micrometer. Lifetimes of the high spin states in odd-odd 136Pr were also measured using the 123Sb(16O,3n) reaction at an incident energy of 65 MeV. Gamma spectra were collected at about 20 different distances. The target was of enriched 123Sb 1mg/cm2 thick, evaporated onto a Au 2mg/cm2 backing. Analysis shows that the lifetime of the 8+ state in the yrast band (h11 2Z) X V (h11/2) is 1177 ± 64ps. An upper limit for the 7- state was stablished in < 1ns.

O decaimento de ressonâncias gigantes (RG\'s) em núcleos tipicamente esféricos, ANTPOT.40 Ca, ANTPOT.90 Zr e ANTPOT.208 Pb, são interpretados em termos de suas larguras de escape nos processos direto e de pré-equilíbrio. Os cálculos são embasados na Teoria Estatística de Múltiplas Etapas de Núcleo Composto, de Feshbach, Kerman e Koonin (FKK). É feito um estudo comparativo, analítico e numérico, entre as aproximações FKK e de Oblozinsky, no contexto de densidade de níveis, no cálculo das larguras de damping e de escape. No caso das larguras de damping () não há diferença apreciável entre as referidas formulações no intervalo de energia estudado. Por outro lado, para as larguras de escape () podemos ter diferenças apreciáveis dependendo do núcleo, do tipo de núcleon emitido e da própria energia de excitação. A largura total das RG\'s, (= + ) , para algumas RG\' s nos núcleos mencionados acima, é comparada com dados experi-mentais e com outros cálculos teóricos, obtendo-se uma razoável concordância de resultados. No que se refere a núcleos deformados, apresentamos uma proposta teórica para o cálculo da largura de escape do decaimento direto de RG\' s. Consideramos um núcleo constituído de um coroço levemente deformado com simetria axial acoplado a um par partícula-buraco. O sistema formado decai, emitindo um núcleon, através do processo direto. / The decay of Giant Resonances (GR\'s) in typically spherical nuclei, 40Ca, 90Zr e 208Pb, are interpreted in terms of its escape widths in the direct and preequilibrium processes. The calculations are based in the Statistical MultiStep Compound theory of Feshbach, Kerman anel Koonin (FKK). It is made a comparative study, analytical and numeric, between the FKK and oI Oblozinsky approaches, in the level density context, for the calculations of the damping and escape widths. In the case of the damping widths () there is no appreciable difference among the mentioned formulations in the energy interval studied. On the other hand, for the escape widths () we can have significant differences depending on the nucleus, of the type of emitted nucleon and of the excitation energy. The total wiedth (= + ), for some GR´s of the nuclei mentioned above, it is compared with experimental data and with other theoretical calculations, being obtained a reasonable agreement among the results. For deformed nuclei, we presented a theorctical proposal for the calculation of the escape width in the direet decay of a given GR. We considered a nucleus constituted of a core softly deformed with axial symmetry coupled to a pair particle-hole. The formed system decay emitting a nucleon through direct process