Submitted by Renata Lopes (renatasil82@gmail.com) on 2017-04-26T17:27:53Z No. of bitstreams: 1 monicacristinamelquiadesduque.pdf: 697556 bytes, checksum: bf32f50f1172cd3d5154fa9a1bbb5219 (MD5) / Approved for entry into archive by Adriana Oliveira (adriana.oliveira@ufjf.edu.br) on 2017-05-13T12:03:30Z (GMT) No. of bitstreams: 1 monicacristinamelquiadesduque.pdf: 697556 bytes, checksum: bf32f50f1172cd3d5154fa9a1bbb5219 (MD5) / Made available in DSpace on 2017-05-13T12:03:30Z (GMT). No. of bitstreams: 1 monicacristinamelquiadesduque.pdf: 697556 bytes, checksum: bf32f50f1172cd3d5154fa9a1bbb5219 (MD5) Previous issue date: 2013-02-20 / CAPES - Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior / Apresenta-se aqui uma discussão sobre três métodos para o cálculo do propagador de Feynman para alguns modelos em mecânica quântica não relativística. O formalismo de Feynman é apenas um dos vários existentes para a abordagem de problemas na mecânica quântica. O primeiro método é um cálculo da integral de caminho, que é baseado em uma relação de recorrência para a produção de propagadores infinitesimais. Essa relação de recorrência não tem aparecido em discussões anteriores da integral de caminho do oscilador harmônico unidimensional, embora seja inspirada por uma relação similar em um sistema tridimensional. O segundo método foi desenvolvido por Schwinger em 1951 para tratar ações efetivas na eletrodinâmica quântica baseado na solução das equações de movimento do operador de Heisenberg. Com o uso adequado do operador ordenado e subordinadas as condições iniciais produz o propagador. Por fim, o terceiro método, que usa-se de técnicas algébricas baseadas na fatoração do operador evolução temporal usando a fórmula Baker-Campbell-Hausdorff. / Here we present a discussion of three methods to calculate the Feynman propagator for some models in non-relativistic quantum mechanics. The formalism of Feynman is just one of several available for addressing problems in quantum mechanics. The first method is a calculation of the integral path, which is based on a recurrence relation for the production of infinitesimal propagators. This recurrence relation has not appeared in previous discussions of the full path of the one-dimensional harmonic oscillator, although inspired by a similar relationship in a three-dimensional system. The second method was developed by Schwinger in 1951 for treating effective action in quantum electrodynamics based on the solution of the equations of motion of the Heisenberg operator. With the proper use of the operator ordained and subordinated the initial conditions produces the propagator. Finally, the third method, which uses the algebraic techniques are based on factorization of the time evolution operator using the formula Baker-Campbell-Hausdorff.