As energias e larguras de escape das Ressonâncias Gigantes, são calculadas utilizando-se técnicas de projeção visando incluir as ressonâncias de partícula-única nos cálculos de RPA (\"Random Phase Approximation\"). As equações de RPA obtidas são complexas, e as larguras de escape são interpretadas como sendo a parte imaginaria das soluções em energia. Os cálculos são feitos para a RGE1( O16 ) e RGE0 ( Zr90 ). Para o Zr90, os espectros das partículas emitidas pela RGE0, prótons e nêutrons, são calculados através do modelo híbrido. Devido à existência de mais do que um tipo de partícula sendo emitida, as analises são feitas dentro da aproximação de independência entre os canais de partículas no formalismo do modelo híbrido. / The energy and the escape of the Giant Resonances are calculated utilizing the projection to include the single-particle resonances in complex RPA (Random Phase Approximation) calculations. The escape widths are interpreted as the imaginary parts of the energy solution of the RPA equations. The Calculations are performed for the RGE1 ( O16 ) and RGE0 ( Zr90 ). For the Zr90 the spectra of the particles ejected by the RGE0, protons and neutrons, are calculated within the hybrid model. The analysis are made through the channels independence in the hybrid model formalism.

As energias e larguras de escape das Ressonâncias Gigantes, são calculadas utilizando-se técnicas de projeção visando incluir as ressonâncias de partícula-única nos cálculos de RPA (\"Random Phase Approximation\"). As equações de RPA obtidas são complexas, e as larguras de escape são interpretadas como sendo a parte imaginaria das soluções em energia. Os cálculos são feitos para a RGE1( O16 ) e RGE0 ( Zr90 ). Para o Zr90, os espectros das partículas emitidas pela RGE0, prótons e nêutrons, são calculados através do modelo híbrido. Devido à existência de mais do que um tipo de partícula sendo emitida, as analises são feitas dentro da aproximação de independência entre os canais de partículas no formalismo do modelo híbrido. / The energy and the escape of the Giant Resonances are calculated utilizing the projection to include the single-particle resonances in complex RPA (Random Phase Approximation) calculations. The escape widths are interpreted as the imaginary parts of the energy solution of the RPA equations. The Calculations are performed for the RGE1 ( O16 ) and RGE0 ( Zr90 ). For the Zr90 the spectra of the particles ejected by the RGE0, protons and neutrons, are calculated within the hybrid model. The analysis are made through the channels independence in the hybrid model formalism.

Nosso objetivo e estudar os principais mecanismos de foto absorção no ANTPOT.232 TH entre 7 e 60 Mev, ressonâncias gigantes e mecanismo do quase-deuteron, associados ao decaimento por fissão. Para isso, fizemos medidas da seção de choque de eletrofissão no ANTPOT.232 TH, entre as energias de 7 a 60 Mev, no laboratório do acelerador linear do IFUSP. Utilizamos, na analise, o formalismo dos fótons virtuais, que relaciona a seção de choque de fotofissão a seção de choque de eletrofissão. Foi utilizada a seção de choque de fotofissão medida em livermore e calculamos a seção de choque de fotoabsorção e2 (t=0 e t=1), além da seção de choque de fotoabsorção obtida via quase-deuteron. Verificamos que a contribuição predominante para a seção de choque de eletrofissão e a da componente de dipolo elétrico, sendo as demais contribuições (quadrupolo elétrico e modelo modificado do quase-deuteron) uma ordem de grandeza inferior a esta. / Our objective is to study the main photoabsorption mechanisms in 232T]n between 7 and 60 Mev, namely, Giant Resonances and Quasi-Deuteron, associated to fission decay. We performed electrofission measurements at the linear accelerator of IFUSP. In the analysis, the Virtual Photon Formalism, that relates the photofission cross section to the electrofission cross section, was used. In the calculations, the photofission cross section measured at Livermore Laboratory was used. The E2 photoabsorption and quasi-deuteron photoabsorption cross sections were calculated. We concluded that the most important contribution to the electrofission cross section comes from the El- giant resonance component, the other ones (E2 giant resonance component and quasi-deuteron mechanisms) being 1 or 2% of total electrofission cross section.

Nosso objetivo e estudar os principais mecanismos de foto absorção no ANTPOT.232 TH entre 7 e 60 Mev, ressonâncias gigantes e mecanismo do quase-deuteron, associados ao decaimento por fissão. Para isso, fizemos medidas da seção de choque de eletrofissão no ANTPOT.232 TH, entre as energias de 7 a 60 Mev, no laboratório do acelerador linear do IFUSP. Utilizamos, na analise, o formalismo dos fótons virtuais, que relaciona a seção de choque de fotofissão a seção de choque de eletrofissão. Foi utilizada a seção de choque de fotofissão medida em livermore e calculamos a seção de choque de fotoabsorção e2 (t=0 e t=1), além da seção de choque de fotoabsorção obtida via quase-deuteron. Verificamos que a contribuição predominante para a seção de choque de eletrofissão e a da componente de dipolo elétrico, sendo as demais contribuições (quadrupolo elétrico e modelo modificado do quase-deuteron) uma ordem de grandeza inferior a esta. / Our objective is to study the main photoabsorption mechanisms in 232T]n between 7 and 60 Mev, namely, Giant Resonances and Quasi-Deuteron, associated to fission decay. We performed electrofission measurements at the linear accelerator of IFUSP. In the analysis, the Virtual Photon Formalism, that relates the photofission cross section to the electrofission cross section, was used. In the calculations, the photofission cross section measured at Livermore Laboratory was used. The E2 photoabsorption and quasi-deuteron photoabsorption cross sections were calculated. We concluded that the most important contribution to the electrofission cross section comes from the El- giant resonance component, the other ones (E2 giant resonance component and quasi-deuteron mechanisms) being 1 or 2% of total electrofission cross section.