Dissertação (mestrado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas, Programa de Pós-Graduação em Física, Florianópolis, 2009. / Made available in DSpace on 2012-10-24T21:12:15Z (GMT). No. of bitstreams: 1 268021.pdf: 484581 bytes, checksum: e28e79cc09fdc6a1ecd8f9792c17a16c (MD5) / Neste trabalho apresentamos estudos teoricos sobre a colisao de pósitrons com moleculas de qualquer geometria. Realizamos os cálculos para determinar as seçoes de choque elasticas para as moleculas N2O, H2O, NH3 e CH4, utilizando o metodo das fraçoes continuadas, no qual utilizamos um potencial de correlacao-polarizaçao local. Os resultados apresentados aqui estao em excelente concordancia com dados teoricos e experimentais contidos na literatura. / In this work we present positron molecule scattering theoretical studies, using molecules with any geometry. We accomplished calculations in order to determine the elastic cross sections for the molecules N2O, H2O, NH3 and CH4, using the method of continued fractions, in wich we incorporate a local correlation-polarization potential. The results presented here are in excelent agreement with theorical and experimental data from literature.

Dissertação (mestrado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Exatas e da Natureza. Programa de Pós-Graduação em Física / Made available in DSpace on 2012-10-23T23:37:01Z (GMT). No. of bitstreams: 1 262522.pdf: 1028097 bytes, checksum: 31265ee65801a437e4fe469752dcf1e1 (MD5) / Neste trabalho, aplicamos o método da onda distorcida (MOD) combinado com o método variacional iterativo de Schwinger (SVIM) para calcular as seções de choque diferenciais DCS´s e as seções de choque integrais ICS´s para excitações eletrônicas a partir de camadas internas K dos átomos de oxigênio (1s) para as moléculas de CO2, OCS e CO na faixa de energia de 550 a 900 eV. Foram calculadas as DCS's e ICS´s pertencentes às respectivas moléculas. Mais especificamente, por meio de impacto eletrônico, realizamos as transições X1 + 1,3 (oxigênio 1s1 2 ) para a molécula de CO, X1 +u 1,3 u (oxigênio 1s1 u 2 u) para a molécula de CO2, X1 + 1,3 (oxigênio 1s2 4 ) para a molécula de OCS; na faixa de energias de 550-900 eV para o elétron incidente, distinguindo se a transição é tipo singleto ou tipo tripleto. Em seguida calculamos as razões, RI(3:1), entre as ICS´s que conduzem aos estados finais tripleto e singleto respectivamente. Também a força de oscilador generalizado (GOS) para as transições X1 +u 1,3 u (oxigênio 1s1 u 2 u) e X1 +g 1,3 u (oxigênio 1s1 g 2 u) para a molécula de CO2, à 1300 eV, foram calculadas e comparadas com o único dado disponível na literatura, para estas transições. Foram observados alguns pontos de máximo, estruturas de ressonâncias, nas curvas para as ICS´s em todas as moléculas. Porém nas RI(3:1), somente para a molécula de CO2 foram observados dois picos pronunciados próximo ao limiar de excitação. Este comportamento é discutido no presente trabalho, onde sugerimos qual o motivo destas ressonâncias aparecerem ou não nas RI(3:1). Os dados obtidos estão em bom acordo com os poucos dados experimentais encontrados na literatura.

Submitted by LAURA CRISTINA DUARTE null (laura.duarte.ara@gmail.com) on 2017-03-21T21:29:25Z No. of bitstreams: 1 Dissertação_LAURA.pdf: 3201182 bytes, checksum: 4fd5c5a9c49a4055a594a72085bdd8a0 (MD5) / Approved for entry into archive by Luiz Galeffi (luizgaleffi@gmail.com) on 2017-03-22T19:19:40Z (GMT) No. of bitstreams: 1 duarte_lc_me_guara.pdf: 3201182 bytes, checksum: 4fd5c5a9c49a4055a594a72085bdd8a0 (MD5) / Made available in DSpace on 2017-03-22T19:19:40Z (GMT). No. of bitstreams: 1 duarte_lc_me_guara.pdf: 3201182 bytes, checksum: 4fd5c5a9c49a4055a594a72085bdd8a0 (MD5) Previous issue date: 2017-02-23 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior (CAPES) / Os espinores ELKO propostos por Ahluwalia e Grumiller, são autoespinores do operador de conjugação de carga, , com autovalor positivo (autoconjugado) e negativo (anti-autoconjugado). São objetos de dimensão canônica de massa um e portanto, seus acoplamentos com as partículas do Modelo Padrão são extremamente restritos. Nesse trabalho estudou-se o acoplamento do ELKO com o tensor eletromagnético, ℒ = ¬ ()[ , ]()(), uma das possíveis interações do ELKO com as partículas do Modelo Padrão. Foi realizada uma análise fenomenológica na busca por uma região de massa e constante de acoplamento, , associada com um fóton no estado final. Para trabalhar com essa classe de espinores dentro do programa Madgraph foi necessário introduzir as funções de onda para os campos fermiônicos ELKO nesse programa. Além disso, as regras de Feynman para esses espinores foram obtidas, e um algoritmo foi desenvolvido para obter a seção de choque de um processo de espalhamento de dois ELKOs, de onde foi possível retirar informações sobre a unitariedade da teoria envolvendo a interação estudada. / The ELKO spinors proposed by Ahluwalia and Grumiller, are eingenspinors of the charge conjugation operator, , that can take positive (self-conjugated) and negative (anti-self-conjugated) eigenvalues. They are objects of canonical dimension of mass one and, therefore, their couplings with the Standard Model particles are extremely restricted. In this work the coupling of the ELKO with the electromagnetic tensor, ℒ = ¬ ()[ , ]()(), was studied. This is one of the possible ELKO interactions with particles of the Standard Model. A phenomenological analysis was performed in the search for a region of mass and coupling constant,, associated with a photon in the final state. To work with this class of spinors within the program Madgraph it was necessary introduce the wave functions for the ELKO fermionic fields in this program. In addition, the Feynman rules for these spinors were obtained, and an algorithm was developed to obtain the cross section of a scattering process of two ELKOs, from which it was possible to gather information about the unitarity of the theory involving the interaction studied.

Tese (doutorado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas, Programa de Pós-Graduação em Física, Florianópolis, 2009 / Made available in DSpace on 2012-10-24T14:03:58Z (GMT). No. of bitstreams: 1 268698.pdf: 1098788 bytes, checksum: 3cc37564a280d2c14b34af53010b4309 (MD5) / Este trabalho calcula a seção de choque diferencial elástica (DCS), a seção de choque integral (ICS) e a seção de choque de momento transferido (MTCS) usando o Método das Frações Continuada (MCF). O Método das Frações Continuadas (MCF) é um método iterativo proposto por J. Horacek e T. Sasakawa [1] que calcula a matriz de reatância R para espalhamentos elásticos elétron-molécula para moléculas de camada fechada de qualquer simetria. Os potenciais de interação elétron-molécula usados nos cálculos neste trabalho são: o potencial estático com potenciais modelos para os efeitos de troca, correlação e polarização. Para o efeito de troca usam-se dois potenciais modelos amplamente conhecidos, o FEG (Modelo de Gás de Elétrons de Hara) [2] e o SEMI (Modelo semiclássico) [3, 4]. Para o efeito de polarização e correlação usa-se o modelo de Padial e Norcross [5]. A título de teste para os cálculos executado neste trabalho escolhe-se duas moléculas, a molécula de H2 por ser a mais simples e a molécula de H2O por possuir muitos dados experimentais e devido sua importância, embora seja uma molécula extremamente difícil de estudar devido à sensibilidade nos resultados causada por seu grande momento de dipolo. Calculam-se então as seções de choque diferencial (DCS), as seções de choque integral (ICS) e as seções de choque de momento transferido (MTCS) para essas moléculas teste comparando-as com dados experimentais presentes na literatura para energias variando de 1,0 a 5,0 eV para H2 e 4,0 a 50,0 eV para H2O. A molécula de fato de interesse neste trabalho é a biomolécula do ácido fórmico HCOOH (CH2O2), pois descobertas recentes de Sanches e col. [6,7] verificaram que há destruição do DNA em biomoléculas devido á incidência de elétrons com energia baixa. Mediante esta constatação aumentou-se significativamente o interesse por esses tipos de moléculas e particularmente á molécula de HCOOH serve como prelúdio para futuros estudos em outras biomoléculas mais complexas. Como a molécula HCOOH possui pouca simetria ela satisfaz o escopo deste trabalho, pois o MCF foi desenvolvido para moléculas sem ou com pouca simetria. Obtêm-se então as seções de choque diferencial (DCS), as seções de choque integral (ICS) e as seções de choque de momento transferido (MTCS) e compara-se com dados presentes na literatura para energia incidente de 1,8 eV a 50,0 eV.

Dissertação (mestrado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas. Programa de Pós-graduação em Física / Made available in DSpace on 2012-10-23T03:20:57Z (GMT). No. of bitstreams: 1 245047.pdf: 1140260 bytes, checksum: 2fef5a39f9109c4b58c4fe996e9c2d18 (MD5) / Aplicamos o método das ondas distorcidas (MOD) para calcular as seções de choque inelásticas diferenciais (DCS) e integrais (ICS), pela promoção de elétrons pertencentes às camadas internas dos átomos de nitrogênio de moléculas de N2O, para estados eletrônicos excitados. Mais especificamente, por meio de impacto eletrônico, realizamos a transição de elétrons das camadas internas 2 (elétron do nitrogênio central) e 3 (elétron do nitrogênio terminal) da molécula de N2O para a primeira camada excitada 3 {X1 + 1,3 (nitrogênio 1s2 3 , 1s3 3 )} na faixa de energia de 415-900 eV para o elétron incidente, enfatizando se a transição é tipo singleto ou tripleto. Depois disso, calculamos a razão RI (1:3), entre as seções de choque integrais que conduzem o alvo aos estados finais singleto e tripleto. Infelizmente a falta de dados experimentais para as DCS's, para as ICS's e para as R(1:3) para a molécula estudada, impossibilita-nos de fazer uma melhor avaliação de nossos resultados teóricos. Entretanto, a literatura apresenta alguns dados experimentais para a força de oscilador generalizado (GOS), que estão diretamente relacionados às DCS's e com os quais nossos cálculos concordam razoavelmente bem. No presente formalismo teórico, um potencial na aproximação estático-troca foi utilizado para descrever a dinâmica de interação entre o elétron incidente e os elétrons do alvo. O método variacional de Schwinger iterativo (SVIM) combinado com o MOD foi utilizado para resolver as equações de espalhamento.

Dissertação (mestrado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas. Programa de Pós-Graduação em Física / Made available in DSpace on 2012-10-21T01:26:52Z (GMT). No. of bitstreams: 1 241326.pdf: 2160902 bytes, checksum: 611b00990315d1bf650d4d6ae74e2589 (MD5) / No presente trabalho, aplicamos o método da onda distorcida (DWA) combinado com o método variacional iterativo da Schwinger (SVIM), para calcular as seções de choque diferenciais (DCS) e integrais (ICS) inelásticas, a partir da excitação de elétrons presos a camadas internas da molécula C2N2. Mais especificamente, mediante impacto eletrônico, realizamos a excitação de elétrons da camada interna 2sg e 2su da molécula de C2N2 para a primeira camada excitada 2pu {X¹Sg? ? ¹,³Pg (carbono1s2su ? 2pu)} 2pu{X¹Sg? ? ¹,³Pu (carbono1s2sg ? 2pu)}, na faixa de energias de 300-900 eV para o elétron incidente, distinguindo se a transição é para um estado singleto ou tripleto. Em seguida calculamos a razão entre as seções de choque integradas, RI(3:1), para o estado final tripleto e o singleto. Verificamos que a razão RI(3:1) segue o mesmo padrão obtido anteriormente para outros alvos moleculares, apresentando picos de ressonâncias localizados imediatamente acima do primeiro limiar de excitação. Porém, para energias do elétron incidente um pouco acima do primeiro limiar de excitação, a razão RI(3:1) decai de maneira uniforme e bastante suave.

Dissertação (mestrado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas. Programa de Pós-Graduação em Física. / Made available in DSpace on 2012-10-20T15:35:30Z (GMT). No. of bitstreams: 1 207186.pdf: 1348489 bytes, checksum: d7e2a9b4de5929319bb9285529ca55b3 (MD5) / Neste trabalho, aplicamos o método da onda distorcida (MOD) combinado com o método variacional iterativo de Schwinger (SVIM) para calcular as seções de choque diferenciais DCS´s e as seções de choque integrais ICS´s para excitações eletrônicas a partir de camadas internas K dos átomos de carbono (1s) para as moléculas de CO2, OCS e CS2 na faixa de energia de 300 a 800eV. Foram calculadas as DCS's e ICS´s pertencentes às respectivas moléculas. Em seguida calculamos as razões, RI (1:3), entre as ICS´s e as razões, RD (1:3), entre as DCS´s que conduzem aos estados finais singleto e tripleto respectivamente. Foram observados alguns pontos de máximo, ressonâncias, nas curvas para as ICS´s em todas as moléculas. Porém nas RI (1:3), somente para a molécula de CO2 foram observados dois picos pronunciados próximo ao limiar de excitação. Este comportamento é discutido no presente trabalho, onde sugerimos qual o motivo destas ressonâncias aparecerem ou não nas RI (1:3). Os dados obtidos estão em bom acordo com os poucos dados experimentais encontrados.

Foram realizadas medidas das seçõesde choque de produção de raios X L, L e L bem como medidas das seções de choque de ionização das subcamadas L1, L2 e L3 para os elementos Au e Ta com o Acelerador de elétrons Microtron de São Paulo, do Instituto de Física da Universidade de São Paulo. Os alvos foram produzidos no Laboratório de Alvos do Pelletron por evaporação desses elementos sobre substratos finos de carbono. Eles foram posicionados no centro da câmara de irradiação, de modo que o feixe incidia perpendicularmente à sua superfície. Os raios X decorrentes da ionização do alvo de tântalo foram observados com um detetor de Si(Li), enquanto que para o alvo de ouro usou-se um detetor HPGe, ambos posicionados a 120 graus em relação ao feixe. As curvas de eficiência de ambos os detetores foram levantadas usando as fontes de calibração e ajustando os pontos obtidos com um modelo analítico. Para cada energia de feixe, a seção de choque foi determinada a partir das áreas dos picos dos raios X característicos, da corrente incidente no alvo, da eficiência de deteção no pico e da espessura do alvo. As áreas dos picos foram determinadas pelo ajuste de uma forma gaussiana, a corrente incidente no alvo foi medida com um copo de Faraday e corrigida para a dispersão dos elétrons ao passarem pelo alvo, e as medidas de espessura dos alvos foram realizadas pelo método de retro-espalhamento de Rutherford (RBS). Os resultados experimentais obtidos ficaram acima do calculado com a aproximação de Born de ondas distorcidas para as medidas de seção de choque de produção de raios X L, L do Au e para os multipletos L e L do Ta. Para o grupo L do Au e do Ta as medidas foram consistentes com o modelo teórico. Os dados encontrados na literatura para ambos os elementos referem-se todos a energias próximas do limiar de ionização da camada L e nessa faixa são consistentes com o modelo teórico, embora em alguns casos afetados por incertezas superiores a 20%. Este trabalho traz as primeiras medidas para a seção de choque de produção de raios X L do Ta para energias superiores a 50 keV. / Measurements were made of the L, L and L x-rays production cross section and also of the ionization cross section of subshell L1 , L_2 and L3 for the elements Au and Ta in the electron accelerator Microtron of São Paulo, located at the Institute of Physics of the University of São Paulo. The targets used were produced in the Pelletron Targets Laboratory and consisted of fine targets evaporated on thin carbon substrates. These targets were positioned in the center of the Microtrons irradiation chamber, so that the focused beam perpendicular to the surface. The x-ray originated from the ionization of the Ta target were obtained with a Si(Li), for the Au target it was used a HPGe detector, both positioned at 120 degrees relative to the electrons beam. The efficiency curve for both detectors was made by using calibration sources and by adjusting the points with a analytical model. For every beam energy the x-rays production cross section were obtained by an accurate knowledge of the peak areas, of the current incident on the target, of the absolute efficiency, and of the thickness of the target. The peak areas were determined by fitting a Gaussian shape, the measurements of the current were made with a Faraday cup and it were corrected for the electrons\' dispersion when they pass through the target, and the measurements of the thickness were performed with the method of Rutherford Back Scattering (RBS). The experimental results were above the Born approximation of distorted waves for measurements of L and L x-rays production cross sections of Au and for the multiplets L and L and of Ta. The measurements of L group of Au and Ta were consistent with the theoretical model. The data founded in literature for both elements are all near to the region of the threshold ionization energy of the shell L, on that energy range they are consistent with the theoretical model, although in some instances they are affected by uncertainties greater than 20%. This work presents the first measurements of Ta L x-rays production cross section to energies above 50 keV.

Foram realizadas medidas das seçõesde choque de produção de raios X L, L e L bem como medidas das seções de choque de ionização das subcamadas L1, L2 e L3 para os elementos Au e Ta com o Acelerador de elétrons Microtron de São Paulo, do Instituto de Física da Universidade de São Paulo. Os alvos foram produzidos no Laboratório de Alvos do Pelletron por evaporação desses elementos sobre substratos finos de carbono. Eles foram posicionados no centro da câmara de irradiação, de modo que o feixe incidia perpendicularmente à sua superfície. Os raios X decorrentes da ionização do alvo de tântalo foram observados com um detetor de Si(Li), enquanto que para o alvo de ouro usou-se um detetor HPGe, ambos posicionados a 120 graus em relação ao feixe. As curvas de eficiência de ambos os detetores foram levantadas usando as fontes de calibração e ajustando os pontos obtidos com um modelo analítico. Para cada energia de feixe, a seção de choque foi determinada a partir das áreas dos picos dos raios X característicos, da corrente incidente no alvo, da eficiência de deteção no pico e da espessura do alvo. As áreas dos picos foram determinadas pelo ajuste de uma forma gaussiana, a corrente incidente no alvo foi medida com um copo de Faraday e corrigida para a dispersão dos elétrons ao passarem pelo alvo, e as medidas de espessura dos alvos foram realizadas pelo método de retro-espalhamento de Rutherford (RBS). Os resultados experimentais obtidos ficaram acima do calculado com a aproximação de Born de ondas distorcidas para as medidas de seção de choque de produção de raios X L, L do Au e para os multipletos L e L do Ta. Para o grupo L do Au e do Ta as medidas foram consistentes com o modelo teórico. Os dados encontrados na literatura para ambos os elementos referem-se todos a energias próximas do limiar de ionização da camada L e nessa faixa são consistentes com o modelo teórico, embora em alguns casos afetados por incertezas superiores a 20%. Este trabalho traz as primeiras medidas para a seção de choque de produção de raios X L do Ta para energias superiores a 50 keV. / Measurements were made of the L, L and L x-rays production cross section and also of the ionization cross section of subshell L1 , L_2 and L3 for the elements Au and Ta in the electron accelerator Microtron of São Paulo, located at the Institute of Physics of the University of São Paulo. The targets used were produced in the Pelletron Targets Laboratory and consisted of fine targets evaporated on thin carbon substrates. These targets were positioned in the center of the Microtrons irradiation chamber, so that the focused beam perpendicular to the surface. The x-ray originated from the ionization of the Ta target were obtained with a Si(Li), for the Au target it was used a HPGe detector, both positioned at 120 degrees relative to the electrons beam. The efficiency curve for both detectors was made by using calibration sources and by adjusting the points with a analytical model. For every beam energy the x-rays production cross section were obtained by an accurate knowledge of the peak areas, of the current incident on the target, of the absolute efficiency, and of the thickness of the target. The peak areas were determined by fitting a Gaussian shape, the measurements of the current were made with a Faraday cup and it were corrected for the electrons\' dispersion when they pass through the target, and the measurements of the thickness were performed with the method of Rutherford Back Scattering (RBS). The experimental results were above the Born approximation of distorted waves for measurements of L and L x-rays production cross sections of Au and for the multiplets L and L and of Ta. The measurements of L group of Au and Ta were consistent with the theoretical model. The data founded in literature for both elements are all near to the region of the threshold ionization energy of the shell L, on that energy range they are consistent with the theoretical model, although in some instances they are affected by uncertainties greater than 20%. This work presents the first measurements of Ta L x-rays production cross section to energies above 50 keV.

Tese (doutorado) - Universidade Federal de Santa Catarina, Centro de Ciências Físicas e Matemáticas, Programa de Pós-Graduação em Física, Florianópolis, 2009. / Made available in DSpace on 2012-10-24T15:08:05Z (GMT). No. of bitstreams: 1 267438.pdf: 939161 bytes, checksum: 819d6e4d4f1dfbfba68409e318911aaf (MD5) / No presente estudo investigamos as excitações eletrônicas da molécula do metano. As seções de choque diferenciais foram calculadas na faixa de energia de 10.86 eV a 100 eV. O método variacional de Schwinger iterativo combinado com o método da onda distorcida (MOD) foi estendido para simetrias redutíveis ao grupo puntual C2v , para estudar a excitação eletrônica em alvos poliatômicos não planares por impacto de elétrons. Especificamente, calculamos as seções de choque diferencial e integral para a transição 1t2 ? 3sa1 que conduz ao estado final tipo tripleto, em moléculas de CH4 e comparamos os resultados obtidos com dados experimentais e teóricos disponíveis.