Introduction We measured the excitation functions of natZn (p,x) reactions up to 17.6 MeV using the stacked-foils activation technique. High-purity natural zinc (and copper) foils were irradiated with proton beams from an 18MeV medical cyclotron, the predominant purpose of which is to provide a routine regional service for clinical PET radiopharmaceuticals. Thick-target integral yields were also deduced from the measured excitation functions of the produced radioisotopes. These results were compared with the literature and were found to be in good agreement with most but not all published reports. Material and Methods The excitation functions of the natZn(p,x) reactions were measured by the well-known stacked foil technique (1). High purity zinc foils (99.99%; Goodfellow Metals Ltd., UK) each thickness 0.025 ± 0.003 mm with isotopic composition 64Zn (48.6 %), 66Zn (27.9 %), 67Zn (4.1 %), 68Zn (18.8 %) and 70Zn (0.6 %) were loaded into a solid targetry system on a 300-mm external beam line utilising helium-gas and chilled water to cool the target body (2). A typical foils stack consisted of repeated units of four Zn foils interleaved with a high purity copper foil (0.025 ± 0.004 mm); the latter for monitoring beam flux using the well documented 63,65Cu(p,n)63,65Zn reactions. Foil stacks were irradiated with a primary beam of energy 17.6 MeV, accounting for beam degradation by an obligatory 0.0250 ± 0.0005 mm-thick Havar® foil beam-line vacuum window. Irradiation was for 3 min at a beam current of 5 µA. Activated foils were measured using cryo high-purity Ge γ-spectroscopy to quantify the product radionuclides 61Cu, 66Ga, 67Ga and 65Zn. Radioactivity of each isotope was corrected to end of bombardment (EOB). Results and Conclusion New cross-sectional data for natZn(p,x) reactions up to 17.6 MeV yielding 61Cu, 66Ga, 67Ga and 65Zn isotopes were measured in independent replicated (N = 3) experiments. Results were generally in good agreement with published data. These isotopes can potentially be used in clinical or preclinical studies, following appropriate chemical separations of the zinc, gallium and copper (3). The FIG. 1 shows thick-target integral yields calculated from excitation functions measured in this study. It can be calculated (for example) that useful activities of 61Cu can be produced using a 100 µm thick natZn target in a beam provided by a standard medium-energy medical cyclotron. For example, an irradiation at 40 µA for 2 hr at 17.6 MeV would produce approximately 1.7 GBq of 61Cu at EOB. Such currents are readily achievable using solid targetry in our laboratory (2).

Introduction We measured the excitation functions of natZn (p,x) reactions up to 17.6 MeV using the stacked-foils activation technique. High-purity natural zinc (and copper) foils were irradiated with proton beams from an 18MeV medical cyclotron, the predominant purpose of which is to provide a routine regional service for clinical PET radiopharmaceuticals. Thick-target integral yields were also deduced from the measured excitation functions of the produced radioisotopes. These results were compared with the literature and were found to be in good agreement with most but not all published reports. Material and Methods The excitation functions of the natZn(p,x) reactions were measured by the well-known stacked foil technique (1). High purity zinc foils (99.99%; Goodfellow Metals Ltd., UK) each thickness 0.025 ± 0.003 mm with isotopic composition 64Zn (48.6 %), 66Zn (27.9 %), 67Zn (4.1 %), 68Zn (18.8 %) and 70Zn (0.6 %) were loaded into a solid targetry system on a 300-mm external beam line utilising helium-gas and chilled water to cool the target body (2). A typical foils stack consisted of repeated units of four Zn foils interleaved with a high purity copper foil (0.025 ± 0.004 mm); the latter for monitoring beam flux using the well documented 63,65Cu(p,n)63,65Zn reactions. Foil stacks were irradiated with a primary beam of energy 17.6 MeV, accounting for beam degradation by an obligatory 0.0250 ± 0.0005 mm-thick Havar® foil beam-line vacuum window. Irradiation was for 3 min at a beam current of 5 µA. Activated foils were measured using cryo high-purity Ge γ-spectroscopy to quantify the product radionuclides 61Cu, 66Ga, 67Ga and 65Zn. Radioactivity of each isotope was corrected to end of bombardment (EOB). Results and Conclusion New cross-sectional data for natZn(p,x) reactions up to 17.6 MeV yielding 61Cu, 66Ga, 67Ga and 65Zn isotopes were measured in independent replicated (N = 3) experiments. Results were generally in good agreement with published data. These isotopes can potentially be used in clinical or preclinical studies, following appropriate chemical separations of the zinc, gallium and copper (3). The FIG. 1 shows thick-target integral yields calculated from excitation functions measured in this study. It can be calculated (for example) that useful activities of 61Cu can be produced using a 100 µm thick natZn target in a beam provided by a standard medium-energy medical cyclotron. For example, an irradiation at 40 µA for 2 hr at 17.6 MeV would produce approximately 1.7 GBq of 61Cu at EOB. Such currents are readily achievable using solid targetry in our laboratory (2).

Funções de excitação para o espalhamento quase-elástico foram medidas com alta precisão e em passos de energia de 500 keV para os sistemas 16,18O + 56,60Ni. Dessas funções de excitação foram extraídas as distribuições de barreiras de fusão. Cálculos de canais acolplados foram realizados com o objetivo de evidenciar os canais responsáveis pelas estruturas observadas nas distribuições. Foram usados dois códigos computacionais, o CCFULL e o FRESCO, e os resultados foram similares. Comparamos Dfus com Dqe fornecidas pelo programa FRESCO para todos os sistemas e verificamos que são praticamente idênticas, confirmando que a aproximação Dfus = Dqe deve ser válida para esta região de massa. O que podemos concluir com o CCFULL é que o stripping de alfa para o sistema 16O + 58Ni é o canal de transferência mais importante em energias acima da barreira. Embora o cálculo com o FRESCO tenha mostrado que a importância desse canal é pequena. Para o sistema 16O + 60Ni, o canal de acoplamento mais forte é o pickup de alfa. Para os dois outros sistemas, 18O + 58,60Ni, foi verificado que o canal de transferência stripping de um nêutron tem forte influência sobre a forma das distribuições da barreira. Além dos canais de transferência, em todos os sistemas verificamos que a excitação do alvo é um canal de reação importante nos acoplamentos que originam as distribuições de barreiras obtidas experimentalmente. / Excitation functions for quasi-elastic scattering were measured with high precision with energy steps of 500 keV for the 16,18O + 56,60Ni systems. Fusion barrier distributions were extracted from the excitation functions. Coupled channel calculations were used in order to determine which channels are responsible for the structures observed in the experimental distributions. Two computation codes were used: CCFULL and FRESCO. Their results are similar. We compared Dfus with Dqe obtained with FRESCO and we have concluded that they are practically identical for all systems. This is a confirmation that the approximation Dfus = Dqe is reasonable in this mass region. The first conclusion with CCFULL code is that alpha stripping for the 16O + 58Ni system is the channel transfer most important at above barrier energies. However, the calculation with FRESCO showed that it has only minor importance. For the 16O + 60Ni system, the more expressive transfer channel is alpha pick-up. In the two other systems, 18O + 58,60Ni, we observed that one-neutron stripping has Strong influence on the barrier distributions. Beside the transfer channels, the target inelastic excitation is a very important reaction channel in all systems.

Foram medidas distribuições angulares do espalhamento elástico 17O + p e da reação de transferência p(17O,a)14N nas energias ECM = 1,39 e 2,33 MeV. Foi utilizado feixe de 17O produzido no Laboratório Pelletron, com energias de 25 e 42 MeV. As medidas foram efetuadas utilizando-se alvos plásticos de mylar aluminizado (C10H10O4) e polietileno (CH2) com espessuras de 354µg/cm² e 6mg/cm², respectivamente. As distribuições angulares experimentais do espalhamento elástico e da reação de transferência foram analisadas por cálculos de Modelo Óptico e Aproximação de Born de Ondas Distorcidas (DWBA), ambos levando em conta uma estimativa da contribuição do núcleo composto através de cálculos de Hauser-Feshbach. Em 42 MeV, foi medida uma função de excitação do espalhamento elástico utilizando o Método de Espalhamento Ressonante com alvo grosso de (CH2). Várias ressonâncias do núcleo composto 18F são observadas. / Angular distributions of the elastic scattering 17O + p and of the transfer reaction p(17O, a)14N have been measured at the energies, ECM = 1.39 and 2.33 MeV. The 17O beam was produced by the Pelletron accelerator at the energies of 25 and 42 MeV. The measurements have been performed using plastic targets of aluminized mylar (C10H10O4) and polyethylene (CH2) with thicknesses 354µg/cm² and 6mg/cm², respectively. The experimental angular distributions of the elastic scattering and of the transfer reaction have been analyzed by optical model and Distorted Waves Born Approximation (DWBA) calculations, both taking into account the compound nucleus contribution via Hauser-Feshbach calculations. At 42 MeV, an excitation function of the elastic scattering has been measured using the Resonant Scattering Method with thick targets of (CH2). Resonances in the 18F compound nucleus are observed.

Funções de excitação para o espalhamento quase-elástico (elástico, inelásticos e transferências) foram medidas para os sistemas 16O +64 Zn, 17O +64 Zn e 18O +64 Zn, no ângulo traseiro de 161º, no referencial de laboratório, e em energias compreendidas entre 30:0 e 46:0 MeV , usando pequenos passos de 0:5 e 1:0 MeV , para energias abaixo e acima da barreira de Coulomb. Realizando uma derivada sobre dados experimentais, foram obtidas as distribuições de barreiras quase-elásticas para os três sistemas, as quais são equivalentes às distribuições de barreiras de fusão e revelam o mecanismo de reação dos sistemas. Para obter esses dados foi necessário uma boa resolução em carga, Z, do detector proporcional a gás, E-E, e também o uso de detectores barreira de superfície colocados em ângulos dianteiros, ±30º e -45º, utilizados para normalização de nossas medidas. Uma análise teórica dos dados foi realizada usando o modelo de canais de reação acoplados CRC através dos programas FRESCO [Thom 88] e CQUEL [Hagi 04] (uma nova versão do CCFULL [Hagi 99]). Em nossos cálculos, para evitar o uso de parâmetros livres, decidimos usar o potencial real de dupla convolução de São Paulo [Cham 02] que descreve físicamente a interação núcleo-núcleo, se baseia na não-localidade de Pauli e se caracteriza pela troca de nucleons. O potencial imaginário, responsável pela absorção do uxo de partículas que vai para fusão, foi restrita para ser de curto alcance e, desta maneira, não se afetar os processos quase-elásticos. Na análise teórica dos dados da função de excitação de transferência de um e dois nêutrons para os sistemas 17O +64 Zn e 18O +64 Zn, foi feito um ajuste para se obter informações espectroscópicas experimentais de vários estados do 65Zn e do 66Zn, as quais foram usados na análise da função de excitação e distribução de barreiras quase-elásticas para cada sistema. Os resultados obtidos nesses três sistemas são muito interessantes: o sistema 16O+64Zn mostra que os canais mais importantes que contribuem para um aumento da seção de choque de fusão são os estados 2+1 e 3-1 do alvo [Huiz 07] (CQUEL), e o estado 3-1 do projétil (FRESCO). No sistema 17O +64 Zn resultou que os estados excitados do quadrupolo e octupolo do alvo, 2+ 1 e 3-1 , são acoplados fortemente ao canal do elástico mas foi necessário acoplar o canal de transferência de um nêutron para descrever os nossos dados. Da mesma maneira, o sistema 18O+64 Zn ratificou que esses dois estados do alvo se acoplam fortemente ao canal de transferência de dois nêutrons, porém foi necessário incluir na matriz de acoplamento o canal de transferência de um nêutron utilizando os resultados obtidos para o sistema 17O +64 Zn, como uma aproximação. Verificamos que todos esses canais no sistema 18O +64 Zn descrevem os dados e tem forte influência sobre a forma da distribuição de barreira. / Excitation functions for quasi-elastic scattering (elastic, inelastic and transfer) were measured for the 16O +64 Zn, 17O +64 Zn and 18O +64 Zn systems, at backward angles of 161º, in the laboratory reference system, and in the energy range between 30:0 and 46:0 MeV using steps of 0:5 and 1:0 MeV , for energies below and above the Coulomb barrier. Performing a derivative on experimental data we obtained the quasi-elastic barrier distributions for the three systems, which are equivalent to the fusion barrier distributions, and make evident the reaction mechanisms of the system. To obtain these data a good charge resolution \"Z\" of a gas proportional counter, E -E, was necessary and also the use of surface barrier detectors placed at forward angles, ±30º and -45167 for normalization. A theoretical analysis of the data was performed using the coupled reaction channel model CRC through the use of FRESCO [Thom 88] and CQUEL [Hagi 04] (a new version of CCFULL [Hagi 99]). To avoid the use of free parameters, in our calculations, we decided to use the real potential of the double-folding São Paulo Potencial [Cham 02], which describes physically the nucleus-nucleus interaction. It is based on Pauli non-locality and is characterized by the exchange of nucleons. The imaginary potential, responsible for the absorption of particles in a fusion process, was restricted to a very short range, and thus, it does not affect the quasi-elastic processes. In the theoretical analysis of the transfer excitation functions of one and two neutrons for the 17O+64Zn and 18O+64Zn systems, we obtained the spectroscopic information for some experimental states in 65Zn and 66Zn, which were used in the analysis of the excitation function and quasi-elastic barrier distributions for each system. The results obtained in these three systems are very interesting: the 16O +64 Zn system shows that the most important channels contributing to enhancement fusion cross section are the states 2+1 and 3-1 of the target [Huiz 07] (CQUEL), and the state 3-1 of the projectile (FRESCO). The 17O+64Zn system shows that the quadrupole and octupole excited states of the target, 2+ 1 and 3-1 , are strongly coupled to the elastic channel but it was necessary to couple the one neutron transfer channel in order to describe our data. Similarly, the 18O +64 Zn system confirmed that those two states of the target are strongly coupled to the two neutron transfer channel, but it was necessary to include in the coupling matrix the one neutron transfer channel. We verify that all these channels in the 18O +64 Zn describe the data and they in uence strongly the shape of the barrier distributions.

Funções de excitação para o espalhamento quase-elástico (elástico, inelásticos e transferências) foram medidas para os sistemas 16O +64 Zn, 17O +64 Zn e 18O +64 Zn, no ângulo traseiro de 161º, no referencial de laboratório, e em energias compreendidas entre 30:0 e 46:0 MeV , usando pequenos passos de 0:5 e 1:0 MeV , para energias abaixo e acima da barreira de Coulomb. Realizando uma derivada sobre dados experimentais, foram obtidas as distribuições de barreiras quase-elásticas para os três sistemas, as quais são equivalentes às distribuições de barreiras de fusão e revelam o mecanismo de reação dos sistemas. Para obter esses dados foi necessário uma boa resolução em carga, Z, do detector proporcional a gás, E-E, e também o uso de detectores barreira de superfície colocados em ângulos dianteiros, ±30º e -45º, utilizados para normalização de nossas medidas. Uma análise teórica dos dados foi realizada usando o modelo de canais de reação acoplados CRC através dos programas FRESCO [Thom 88] e CQUEL [Hagi 04] (uma nova versão do CCFULL [Hagi 99]). Em nossos cálculos, para evitar o uso de parâmetros livres, decidimos usar o potencial real de dupla convolução de São Paulo [Cham 02] que descreve físicamente a interação núcleo-núcleo, se baseia na não-localidade de Pauli e se caracteriza pela troca de nucleons. O potencial imaginário, responsável pela absorção do uxo de partículas que vai para fusão, foi restrita para ser de curto alcance e, desta maneira, não se afetar os processos quase-elásticos. Na análise teórica dos dados da função de excitação de transferência de um e dois nêutrons para os sistemas 17O +64 Zn e 18O +64 Zn, foi feito um ajuste para se obter informações espectroscópicas experimentais de vários estados do 65Zn e do 66Zn, as quais foram usados na análise da função de excitação e distribução de barreiras quase-elásticas para cada sistema. Os resultados obtidos nesses três sistemas são muito interessantes: o sistema 16O+64Zn mostra que os canais mais importantes que contribuem para um aumento da seção de choque de fusão são os estados 2+1 e 3-1 do alvo [Huiz 07] (CQUEL), e o estado 3-1 do projétil (FRESCO). No sistema 17O +64 Zn resultou que os estados excitados do quadrupolo e octupolo do alvo, 2+ 1 e 3-1 , são acoplados fortemente ao canal do elástico mas foi necessário acoplar o canal de transferência de um nêutron para descrever os nossos dados. Da mesma maneira, o sistema 18O+64 Zn ratificou que esses dois estados do alvo se acoplam fortemente ao canal de transferência de dois nêutrons, porém foi necessário incluir na matriz de acoplamento o canal de transferência de um nêutron utilizando os resultados obtidos para o sistema 17O +64 Zn, como uma aproximação. Verificamos que todos esses canais no sistema 18O +64 Zn descrevem os dados e tem forte influência sobre a forma da distribuição de barreira. / Excitation functions for quasi-elastic scattering (elastic, inelastic and transfer) were measured for the 16O +64 Zn, 17O +64 Zn and 18O +64 Zn systems, at backward angles of 161º, in the laboratory reference system, and in the energy range between 30:0 and 46:0 MeV using steps of 0:5 and 1:0 MeV , for energies below and above the Coulomb barrier. Performing a derivative on experimental data we obtained the quasi-elastic barrier distributions for the three systems, which are equivalent to the fusion barrier distributions, and make evident the reaction mechanisms of the system. To obtain these data a good charge resolution \"Z\" of a gas proportional counter, E -E, was necessary and also the use of surface barrier detectors placed at forward angles, ±30º and -45167 for normalization. A theoretical analysis of the data was performed using the coupled reaction channel model CRC through the use of FRESCO [Thom 88] and CQUEL [Hagi 04] (a new version of CCFULL [Hagi 99]). To avoid the use of free parameters, in our calculations, we decided to use the real potential of the double-folding São Paulo Potencial [Cham 02], which describes physically the nucleus-nucleus interaction. It is based on Pauli non-locality and is characterized by the exchange of nucleons. The imaginary potential, responsible for the absorption of particles in a fusion process, was restricted to a very short range, and thus, it does not affect the quasi-elastic processes. In the theoretical analysis of the transfer excitation functions of one and two neutrons for the 17O+64Zn and 18O+64Zn systems, we obtained the spectroscopic information for some experimental states in 65Zn and 66Zn, which were used in the analysis of the excitation function and quasi-elastic barrier distributions for each system. The results obtained in these three systems are very interesting: the 16O +64 Zn system shows that the most important channels contributing to enhancement fusion cross section are the states 2+1 and 3-1 of the target [Huiz 07] (CQUEL), and the state 3-1 of the projectile (FRESCO). The 17O+64Zn system shows that the quadrupole and octupole excited states of the target, 2+ 1 and 3-1 , are strongly coupled to the elastic channel but it was necessary to couple the one neutron transfer channel in order to describe our data. Similarly, the 18O +64 Zn system confirmed that those two states of the target are strongly coupled to the two neutron transfer channel, but it was necessary to include in the coupling matrix the one neutron transfer channel. We verify that all these channels in the 18O +64 Zn describe the data and they in uence strongly the shape of the barrier distributions.

Foram medidas distribuições angulares do espalhamento elástico 17O + p e da reação de transferência p(17O,a)14N nas energias ECM = 1,39 e 2,33 MeV. Foi utilizado feixe de 17O produzido no Laboratório Pelletron, com energias de 25 e 42 MeV. As medidas foram efetuadas utilizando-se alvos plásticos de mylar aluminizado (C10H10O4) e polietileno (CH2) com espessuras de 354µg/cm² e 6mg/cm², respectivamente. As distribuições angulares experimentais do espalhamento elástico e da reação de transferência foram analisadas por cálculos de Modelo Óptico e Aproximação de Born de Ondas Distorcidas (DWBA), ambos levando em conta uma estimativa da contribuição do núcleo composto através de cálculos de Hauser-Feshbach. Em 42 MeV, foi medida uma função de excitação do espalhamento elástico utilizando o Método de Espalhamento Ressonante com alvo grosso de (CH2). Várias ressonâncias do núcleo composto 18F são observadas. / Angular distributions of the elastic scattering 17O + p and of the transfer reaction p(17O, a)14N have been measured at the energies, ECM = 1.39 and 2.33 MeV. The 17O beam was produced by the Pelletron accelerator at the energies of 25 and 42 MeV. The measurements have been performed using plastic targets of aluminized mylar (C10H10O4) and polyethylene (CH2) with thicknesses 354µg/cm² and 6mg/cm², respectively. The experimental angular distributions of the elastic scattering and of the transfer reaction have been analyzed by optical model and Distorted Waves Born Approximation (DWBA) calculations, both taking into account the compound nucleus contribution via Hauser-Feshbach calculations. At 42 MeV, an excitation function of the elastic scattering has been measured using the Resonant Scattering Method with thick targets of (CH2). Resonances in the 18F compound nucleus are observed.

Funções de excitação para o espalhamento quase-elástico foram medidas com alta precisão e em passos de energia de 500 keV para os sistemas 16,18O + 56,60Ni. Dessas funções de excitação foram extraídas as distribuições de barreiras de fusão. Cálculos de canais acolplados foram realizados com o objetivo de evidenciar os canais responsáveis pelas estruturas observadas nas distribuições. Foram usados dois códigos computacionais, o CCFULL e o FRESCO, e os resultados foram similares. Comparamos Dfus com Dqe fornecidas pelo programa FRESCO para todos os sistemas e verificamos que são praticamente idênticas, confirmando que a aproximação Dfus = Dqe deve ser válida para esta região de massa. O que podemos concluir com o CCFULL é que o stripping de alfa para o sistema 16O + 58Ni é o canal de transferência mais importante em energias acima da barreira. Embora o cálculo com o FRESCO tenha mostrado que a importância desse canal é pequena. Para o sistema 16O + 60Ni, o canal de acoplamento mais forte é o pickup de alfa. Para os dois outros sistemas, 18O + 58,60Ni, foi verificado que o canal de transferência stripping de um nêutron tem forte influência sobre a forma das distribuições da barreira. Além dos canais de transferência, em todos os sistemas verificamos que a excitação do alvo é um canal de reação importante nos acoplamentos que originam as distribuições de barreiras obtidas experimentalmente. / Excitation functions for quasi-elastic scattering were measured with high precision with energy steps of 500 keV for the 16,18O + 56,60Ni systems. Fusion barrier distributions were extracted from the excitation functions. Coupled channel calculations were used in order to determine which channels are responsible for the structures observed in the experimental distributions. Two computation codes were used: CCFULL and FRESCO. Their results are similar. We compared Dfus with Dqe obtained with FRESCO and we have concluded that they are practically identical for all systems. This is a confirmation that the approximation Dfus = Dqe is reasonable in this mass region. The first conclusion with CCFULL code is that alpha stripping for the 16O + 58Ni system is the channel transfer most important at above barrier energies. However, the calculation with FRESCO showed that it has only minor importance. For the 16O + 60Ni system, the more expressive transfer channel is alpha pick-up. In the two other systems, 18O + 58,60Ni, we observed that one-neutron stripping has Strong influence on the barrier distributions. Beside the transfer channels, the target inelastic excitation is a very important reaction channel in all systems.

Os núcleos, ímpar-ímpar ANTPOT. 132,134 La foram estudados através de técnicas de espectroscopia em linha de reações tipo (HI, xn). Foram usados feixes de ANTPOT. 10,11 B(40-48 MeV) e ANTPOT. 14 N (55 MeV) em alvos de ANTPOT. 128,128 Te e ANTPOT. 122 Sn no acelerador Pelletron. Foi observada uma banda rotacional, presumidamente sobre a configuração h IND. 11/2 e h IND. 11/2 em cada um dos isótopos, mostrando valores de \"signature splitting\" moderados. No ANTPOT. 132 La uma outra banda foi observada essencialmente sem \"signature splitting\". Os resultados são comparados com as previsões do \"Cranking Shell Model\" triaxial. A relação entre triaxialidade e \"signature splitting\" na região de transição A ~ 130 é discutida. / The odd-odd nuclei 132,134La were studied by means of in-beam -ray spectroscopy techniques, using (HI, xn) reactions with 10,11B (40-48 MeV), 14N (55 MeV) beams on 128,128Te and 122 Sn targets. A band, probably based on the h11/2 and h11/2 configuration, was observed in each La isotope showing moderate signature splitting. Another band was observed in 132La with essentially no signature splitting. The results are compared with the triaxial Cranking Shell Model predictions. The relation between triaxiality and signature splitting in the A ~ 130 transitional mass region is discussed.

Os núcleos, ímpar-ímpar ANTPOT. 132,134 La foram estudados através de técnicas de espectroscopia em linha de reações tipo (HI, xn). Foram usados feixes de ANTPOT. 10,11 B(40-48 MeV) e ANTPOT. 14 N (55 MeV) em alvos de ANTPOT. 128,128 Te e ANTPOT. 122 Sn no acelerador Pelletron. Foi observada uma banda rotacional, presumidamente sobre a configuração h IND. 11/2 e h IND. 11/2 em cada um dos isótopos, mostrando valores de \"signature splitting\" moderados. No ANTPOT. 132 La uma outra banda foi observada essencialmente sem \"signature splitting\". Os resultados são comparados com as previsões do \"Cranking Shell Model\" triaxial. A relação entre triaxialidade e \"signature splitting\" na região de transição A ~ 130 é discutida. / The odd-odd nuclei 132,134La were studied by means of in-beam -ray spectroscopy techniques, using (HI, xn) reactions with 10,11B (40-48 MeV), 14N (55 MeV) beams on 128,128Te and 122 Sn targets. A band, probably based on the h11/2 and h11/2 configuration, was observed in each La isotope showing moderate signature splitting. Another band was observed in 132La with essentially no signature splitting. The results are compared with the triaxial Cranking Shell Model predictions. The relation between triaxiality and signature splitting in the A ~ 130 transitional mass region is discussed.