Made available in DSpace on 2014-12-17T14:10:19Z (GMT). No. of bitstreams: 1 FredericoLS_DISSERT.pdf: 1177174 bytes, checksum: efe72b5694aaae13f9be30ff705ec1c9 (MD5) Previous issue date: 2010-10-27 / The pair contact process - PCP is a nonequilibrium stochastic model which, like the basic contact process - CP, exhibits a phase transition to an absorbing state. While the absorbing state CP corresponds to a unique configuration (empty lattice), the PCP process infinitely many. Numerical and theoretical studies, nevertheless, indicate that the PCP belongs to the same universality class as the CP (direct percolation class), but with anomalies in the critical spreading dynamics. An infinite number of absorbing configurations arise in the PCP because all process (creation and annihilation) require a nearest-neighbor pair of particles. The diffusive pair contact process - PCPD) was proposed by Grassberger in 1982. But the interest in the problem follows its rediscovery by the Langevin description. On the basis of numerical results and renormalization group arguments, Carlon, Henkel and Schollw?ck (2001), suggested that certain critical exponents in the PCPD had values similar to those of the party-conserving - PC class. On the other hand, Hinrichsen (2001), reported simulation results inconsistent with the PC class, and proposed that the PCPD belongs to a new universality class. The controversy regarding the universality of the PCPD remains unresolved. In the PCPD, a nearest-neighbor pair of particles is necessary for the process of creation and annihilation, but the particles to diffuse individually. In this work we study the PCPD with diffusion of pair, in which isolated particles cannot move; a nearest-neighbor pair diffuses as a unit. Using quasistationary simulation, we determined with good precision the critical point and critical exponents for three values of the diffusive probability: D=0.5 and D=0.1. For D=0.5: PC=0.89007(3), β/v=0.252(9), z=1.573(1), =1.10(2), m=1.1758(24). For D=0.1: PC=0.9172(1), β/v=0.252(9), z=1.579(11), =1.11(4), m=1.173(4) / O processo de contato por par -PCP ? um modelo estoc?stico de n?o equil?brio que se inspira no processo de contato simples -PC e que exibe uma transi??o de fase para um estado absorvente. Embora que o estado absorvente para o PC corresponda a uma ?nica configura??o (estado vazio), o PCP possui infinitas configura??es. No entanto, estudos num?ricos e te?ricos indicam que o PCP pertence a mesma classe de universalidade do PC (classe da percola??o direcionada), mas apresenta uma anomalia na din?mica de propaga??o. Um n?mero infinito de configura??es de estados absorventes surge no PCP, devido a todos os processos de cria??o e aniquila??o que requererem um par de part?culas de vizinhos mais pr?ximos. O processo de contato por par difusivo - PCPD foi proposto por Grassberger em 1982. Por?m, o interesse neste problema segue com a redescoberta por Howard; T?uber (1997), que questionaram a validade da descri??o de Langevin. Com base nos resultados num?ricos e em grupo de renormaliza??o, Carlon; Henkel ; Schollw?ck, (2001), observaram que alguns expoentes cr?ticos no PCPD apresentam valores similares ao da classe PC. Porem, Hinrichsen (2001), mostrou resultados diferentes do caso PCPD, atrav?s da simula??o, para o caso PC, propondo uma nova classe de universalidade. At? hoje existe uma controv?rsia em rela??o a classe de universalidade do PCPD. No PCPD ? necess?rio um par de part?culas vizinhas para os processos de cria??o e aniquila??o, embora as part?culas difundam individualmente. Neste trabalho, estudamos o PCPDP com difus?o de pares, no qual part?culas isoladas n?o podem difundir. Pares vizinhos difundem juntos. Usando simula??o quase-estacion?ria, determinamos com boa precis?o o ponto cr?tico e os expoentes para dois valores da probabilidade de difus?o: D=0.5, e 0.1. Para D=0.5: PC=0.89007(3), β/v=0.252(9), z=1.573(1), =1.10(2), m=1.1758(24). Para D=0.1: PC=0.9172(1), β/v=0.252(9), z=1.579(11), =1.11(4), m=1.173(4)