In this thesis, we will examine the properties of subelliptic jets in the Engel group of step 3. Step-2 groups, such as the Heisenberg group, do not provide insight into the general abstract calculations. This thesis then, is the first explicit non-trivial computation of the abstract results.

No description available.

Cooperative effects in many-particle systems can be exploited to achieve measurement outcomes not possible with independent probe particles. We explore two measurement applications based on the cooperative phenomenon of superradiance or on correlated quantum states closely related to superradiance. In the first application we study the off-resonant superradiant Raman scattering of light from an ultracold Bose atomic vapor. We investigate the temperature dependence of superradiance for a trapped vapor and show that in the regime where superradiance occurs on a timescale comparable to a trap frequency, scattering takes place preferentially from atoms in the lowest trap levels due to Doppler dephasing. As a consequence, below the critical temperature for Bose condensation, absorption images of transmitted light serve as a direct probe of the condensed state. Subsequently, we consider a pure condensate and study the time-dependent spatial features of transmitted light, obtaining good qualitative agreement with recent imaging experiments. Inclusion of quantum fluctuations in the initial stages of the superradiant emission accounts well for shot-to-shot fluctuations. Secondly, we have used simulated annealing, a global optimization strategy, to systematically search for correlated quantum interferometer input states that approach the Heisenberg limited uncertainty in estimates of the interferometer phase shift. That limit improves over the standard quantum limit to the phase sensitivity of interferometric measurements by a factor of 1√N, where N is the number of interfering particles. We compare the performance of these states to that of other non-classical states already known to yield Heisenberg limited uncertainty.

FREIRE, M. de M. Teoria de funções de Green para uma impureza isolada localizada intersticialmente em sistemas ferromagnéticos. 2017. 140 f. Tese (Doutorado em Física) – Centro de Ciências, Universidade Federal do Ceará, Fortaleza, 2017. / Submitted by Giordana Silva (giordana.nascimento@gmail.com) on 2017-04-03T22:07:25Z No. of bitstreams: 1 2017_tese_mdmfreire.pdf: 7628225 bytes, checksum: e3a2dea720868776f72333124b7437b6 (MD5) / Approved for entry into archive by Giordana Silva (giordana.nascimento@gmail.com) on 2017-04-03T22:08:00Z (GMT) No. of bitstreams: 1 2017_tese_mdmfreire.pdf: 7628225 bytes, checksum: e3a2dea720868776f72333124b7437b6 (MD5) / Made available in DSpace on 2017-04-03T22:08:00Z (GMT). No. of bitstreams: 1 2017_tese_mdmfreire.pdf: 7628225 bytes, checksum: e3a2dea720868776f72333124b7437b6 (MD5) Previous issue date: 2017 / A Green’s function formalism is used to calculate the expectrum of excitations associated with an interstitial magnetic impurity in different ferromagnetic structures described by the Ising and Heisenberg models. In the chapter 3 the non-resonant excitations of the system due to impurity (i.e, the defect modes outside the region of the bulk and surface spin waves) and the resonant excitations (the defect modes inside the region of the bulk and surface spin waves) are calculated numerically for the high-temperature phase. Two situations are analysed, depending on the position of the impurity: the impurity is on the surface (N = 1) and the impurity is in the bulk region (N ≥ 2). In the others chapters we use the model Ising/Heisenberg (where we can go from Heisenberg model to Ising model, by controlling the value of a parameter λ) to describe the following systems: ferromagnet with an infinite square lattice (Chap. 4), ferromagnet with an infinite face-centered square lattice (Chap. 5), ferromagnet with an infinite body-centered cubic lattice (Chap. 6) and ferromagnet with an infinite honey-comb lattice (Chap. 7), all the systems with a magnetic interstitial impurity. For the first tree cases, only the optical defect modes are calculated, and for the last one, only the acoustic modes are calculated. / Um formalismo da função de Green é usado para calcular o espectro de excitações associadas com uma impureza magnética localizada intersticialmente em diferentes estruturas ferromagnéticas descritas pelo modelo de Ising e de Heisenberg. No capítulo 3, descrevemos um ferromagneto de rede cúbica simples semi-infinita através do modelo de Ising. Neste caso, as excitações não-ressonantes (isto é, os modos de defeito fora da região das ondas de spin de volume e de superfície) e as excitações ressonantes (os modos de defeito dentro da região das ondas de spin de volume) são calculadas numericamente para a fase de alta-temperatura. Duas situações são analisadas, dependendo da posição da impureza em relação a seus vizinhos: a impureza está na superfície; a impureza está na região de volume. Nos demais capítulos, usamos o modelo de Heisenberg/Ising (onde passamos do modelo de Heisenberg para o de Ising através do controle de um parâmetro) para descrever os seguintes sistemas: ferromagneto de rede quadrada infinita (capítulo 4), ferromagneto de rede quadrada centrada infinita (capítulo 5), ferromagneto de rede cúbica de corpo centrado infinita (capítulo 6) e rede favo de mel infinita (capítulo 7), todos contendo uma impureza magnética localizada intersticialmente. Nos três primeiros casos, são calculados apenas os modos de defeito acima da banda de volume do material puro (modos ópticos). No capítulo 7, são analisados apenas os modos de defeito abaixo da banda de volume do material puro (modos acústicos).

Made available in DSpace on 2015-05-14T12:11:41Z (GMT). No. of bitstreams: 1 arquivototal.pdf: 1207052 bytes, checksum: 4bbf347b1158cccf90ba4d1581e6910a (MD5) Previous issue date: 2010-03-26 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior / Nosso trabalho visa analisar a validade do pensamento epistemológico kantiano frente a dois pontos específicos: limitação à física de Newton e desafios impostos pela física contemporânea. Kant em Princípios Metafísicos da Ciência da Natureza tem por objetivo estabelecer uma fundamentação metafísica da ciência de Newton. Investigamos esse texto e notamos que a análise kantiana é duvidosa num ponto muito específico: a segunda lei de Newton. Nosso estudo dessa problemática consiste em provar que o pensamento kantiano tem uma amplitude bem maior que um mero comprometimento metafísico com a física de Newton. A partir daí, iniciamos o enfrentamento de questões bem antigas acerca da eficácia da epistemologia kantiana. A primeira é se a fundamentação kantiana das ciências é aplicável a uma ciência não newtoniana; a segunda, se é eficaz frente à física do século XX. Para a primeira questão confrontamos a Primeira Analogia da Experiência de Kant com o Princípio de Conservação da Massa de Lavoisier, provando a consistência de Kant com a química. A Primeira Analogia também nos é útil para pensar a física que surge no século XX com os trabalhos de Einstein. Finalmente, interpretamos o Princípio de Incerteza de Heisenberg e a Segunda Analogia da Experiência de Kant. Nossa interpretação visa provar que o Princípio de Causalidade kantiano é compatível com a Física de Heisenberg e que as limitações da epistemologia kantiana são outras

Dissertação (mestrado)—Universidade de Brasília, Instituto de Humanidades, Departamento de Filosofia, Programa de Pós-Gradução, 2008. / Submitted by Raquel Viana (tempestade_b@hotmail.com) on 2009-12-01T16:02:35Z No. of bitstreams: 1 Dissert_AndersonCleitonFernandesLeite.pdf: 784831 bytes, checksum: 793f44bbb9073ba3455edd730c6ba1ea (MD5) / Approved for entry into archive by Daniel Ribeiro(daniel@bce.unb.br) on 2010-01-12T22:09:01Z (GMT) No. of bitstreams: 1 Dissert_AndersonCleitonFernandesLeite.pdf: 784831 bytes, checksum: 793f44bbb9073ba3455edd730c6ba1ea (MD5) / Made available in DSpace on 2010-01-12T22:09:01Z (GMT). No. of bitstreams: 1 Dissert_AndersonCleitonFernandesLeite.pdf: 784831 bytes, checksum: 793f44bbb9073ba3455edd730c6ba1ea (MD5) Previous issue date: 2008 / Esta dissertação tem como objeto de pesquisa a relação entre as obras do físico Werner Heisenberg e a filosofia grega. Optou-se por contextualizar tal relação no âmbito dos debates acerca da teoria quântica realizados nas cinco primeiras décadas do século XX. Para tanto, fez-se necessário descrever o desenvolvimento histórico e conceitual da teoria quântica e o papel de Heisenberg nesse processo. Os conceitos filosóficos gregos são utilizados por Heisenberg como uma forma de clarificar problemas da própria mecânica quântica, para legitimar a Interpretação de Copenhague e na desqualificação das interpretações concorrentes. A história da ciência, para Heisenberg, é determinada pelo influxo de duas correntes de pensamento que surgiram na Grécia antiga: o materialismo e o idealismo. A partir de tal clivagem, Heisenberg fundamenta uma crítica aos opositores da Interpretação de Copenhague, assim como justifica filosoficamente suas teses pessoais quanto à mecânica quântica. Afirma-se que, apesar de suas concepções filosóficas não serem passíveis de uma sistematização completa, a relação que Heisenberg estabeleceu entre a filosofia grega e os problemas da teoria dos quanta acabou por resultar numa interpretação da realidade física próxima de um realismo, na qual existem traços de platonismo e de subjetivismo. ___________________________________________________________________________________________ ABSTRACT / This dissertation discusses the relationship between the physicist Werner Heisenberg’s works and ancient Greek philosophy. It aims to present the context of such relationship in the debates around quantum theory, which occurred in the XX Century’s first five decades. In order to accomplish this task, it was necessary to describe quantum theory’s historical and conceptual development and Heisenberg’s part in this process. The Greek philosophical concepts were used by Heisenberg as a way to clarify problems of quantum mechanics itself to legitimate the Copenhagen Interpretation and in disqualification of the rival interpretations. The history of science for Heisenberg is determined by two concurrent influxes of thought that appeared in ancient Greece: materialism and idealism. From such cleavage, Heisenberg founds a criticism against the Copenhagen Interpretation’s opponents, as well as philosophically justifies his own thesis regarding quantum mechanics. It is argued that, although his philosophical conceptions are not liable to a complete systematization, the relation that Heisenberg established among Greek philosophy and the problems of the quanta theory ended up in an interpretation of physical reality near to a realism, in which there are traces of Platonism and subjectivism.

Made available in DSpace on 2018-08-01T22:30:00Z (GMT). No. of bitstreams: 1 tese_6812_Tese final Thiago Oakes20141114-121507.pdf: 378469 bytes, checksum: 13e58c69ea83014550c9b1bd4e49cfd3 (MD5) Previous issue date: 2013-08-23 / CAPES / Neste trabalho calculamos a energia do estado fundamental do átomo de hidrogênio levando em conta as contribuições advindas da presença de um comprimento mínimo. O cenário de comprimento mínimo é introduzido pela modificação da equação de Dirac através da álgebra de Heisenberg modificada (álgebra de Kempf). Com a introdução do potencial Coulombiano no novo operador de energia de Dirac, calculamos a mudança na energia do estado fundamental do átomo de hidrogênio em primeira ordem do parâmetro relacionado ao comprimento mínimo via teoria de perturbação. / In this work we calculate the correction to the ground state energy of the hydrogen atom due to contribuitions arising from the presence of a minimal length. The minimal length scenario is introduced by means of modifying the Dirac equation truogh a deformed Heisenberg algebra (Kempf algebra). With the introduction of the Coulomb potential in the new Dirac energy Operator, we calculate the energy shift of the ground state of the hydrogen atom in first order of the parameter related to the minimal length via perturbation theory

Submitted by Geyciane Santos (geyciane_thamires@hotmail.com) on 2015-08-06T14:32:27Z No. of bitstreams: 1 Dissertação - Griffith Mendonça Andrade Sousa.pdf: 1503055 bytes, checksum: 58c1a61c167c6f8d7bb0463232c2d4df (MD5) / Approved for entry into archive by Divisão de Documentação/BC Biblioteca Central (ddbc@ufam.edu.br) on 2015-08-07T13:29:30Z (GMT) No. of bitstreams: 1 Dissertação - Griffith Mendonça Andrade Sousa.pdf: 1503055 bytes, checksum: 58c1a61c167c6f8d7bb0463232c2d4df (MD5) / Approved for entry into archive by Divisão de Documentação/BC Biblioteca Central (ddbc@ufam.edu.br) on 2015-08-07T13:34:53Z (GMT) No. of bitstreams: 1 Dissertação - Griffith Mendonça Andrade Sousa.pdf: 1503055 bytes, checksum: 58c1a61c167c6f8d7bb0463232c2d4df (MD5) / Made available in DSpace on 2015-08-07T13:34:53Z (GMT). No. of bitstreams: 1 Dissertação - Griffith Mendonça Andrade Sousa.pdf: 1503055 bytes, checksum: 58c1a61c167c6f8d7bb0463232c2d4df (MD5) Previous issue date: 2009-09-01 / CAPES - Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior / Over the last 20 years or so much theoretical effort has been expended on the two-dimensional quantum spin-1/2 Heisenberg model with competing nearestneighbor (nn) and next-nearest-neighbor(nnn) antiferromagnetic exchange interactions on square lattice (the ideal J1 − J2 model). The ideal J1 − J2 model consists of a quantum spin-1/2 Heisenberg Hamiltonian with nn interaction J1 running along the side of the diagonal the square lattice and nnn interactions J2 running the diagonal the square lattice. The two interactions (J1 and J2) are equivalent along of all direction. The ground-state phase diagram reveals two ordered phases antiferromagnetc-AF and collinear-CAF for = J2 J1< 1c and > 2c, respectively, and an intermediate quantum paramagnetic (spin-liquid) phase without magnetic long-range order in the region 1c < < 2c. In this work, we will consider the inequivalence nn couplings J1 and J01 = J1 in the two orthogonal spatial lattice dimensions with all the two orthogonal spatial dimensions with all the nnn bonds across the diagonals to have the same strength J2(J1 −J01 −J1 model). This spatial anisotropy tends to narrow the critical region and to destroy it completedy at a certain value of the interchain parameter . The Hamiltonian is solved by effective field theory (EFT) in cluster with two spins. We propose a functional for the free energy to obtain the phase diagram in the ( , ) plane. We found a result that there exists a quantum triple point (QTP) with coordinate at ( t 0.50, t 0.52) below which there is a first-order phase transition between the AF and CAF phases, while above this QTP are these two ordered phases separated by the intermediate magnetically disordered phase. The transition between the AF and intermediate phase is of second-order, while between the intermediate and CAF phases is of first-order. / Nos últimos 20 anos a comunidade científica tem estudado bastante o modelo de Heisenberg spin-1/2 com interações de troca antiferromagnéticas entre primeiros e segundos vizinhos na rede quadrada (o modelo J1 − J2) ideal, onde as interações J1 e J2 s˜ao tomadas, respectivamente ao longo dos lados e da diagonal de uma rede quadrada. O diagrama de fase no estado fundamental desse modelo apresenta duas fases ordenadas: antiferromagnética-AF e colinear-CAF para = J2 J1< 1c e > 2c, respectivamente. Enquanto que para valores de intermediários 1c < < 2c temos a fase paramagnética quântica-PQ (liquido-spin). Neste trabalho generalizam os o modelo J1 − J2, considerando a inequivalência dos acoplamentos de primeiros vizinhos J1 e J01 (interações ao longo dos lados da estrutura quadrada), onde eles se relacionam através do parâmetro de competição entre cadeias lineares de spin ( ) da seguinte forma: J01 = J1. O diagrama de fase em T = 0 no plano − do modelo J1 − J01 − J2 na rede quadrada ´e estudada atrav´es da técnica do operador diferencial via teoria de campo efetivo em aglomerados com N = 2spins. Propomos um funcional para a energia livre como uma expassão em série de potência do parâmetro de ordem (expansão de Landau), e as linhas de transições entre as fases AF-PQ, CAF-PQ e CAF-AF foram obtidas numericamente. As linhas de transi¸c˜ao emergem para um ponto triplo quântico (PTQ) com coordenadas ( t 0.50, t 0.52), que a baixo temos uma transi¸c˜ao direta de fase entre os estados CAF e AF, e acima, existe um estado intermediário desordenado PQ. A transição entre as fases AF e PQ é de segunda ordem quando analisamos o comportamento do parâmetro de ordem, enquanto entre as fases CAF e PQ é de primeira ordem.

Made available in DSpace on 2014-06-12T18:05:12Z (GMT). No. of bitstreams: 2 arquivo576_1.pdf: 2498492 bytes, checksum: e4c7f026b1688cfc1230262cdceff29b (MD5) license.txt: 1748 bytes, checksum: 8a4605be74aa9ea9d79846c1fba20a33 (MD5) Previous issue date: 2009 / Conselho Nacional de Desenvolvimento Científico e Tecnológico / Nesta dissertação apresentamos um estudo numérico sobre o modelo de Heisenberg em trímeros acoplados, motivados pelos compostos químicos de fórmula química A3Cu3(PO4)4 (onde A = Ca, Sr, ou Pb), polímeros que apresentam três íons magnéticos por célula unitária. O foco principal está nas propriedades do estado fundamental, nas excitações de baixa energia e nas propriedades termodinâmicas desse modelo. Para o estudo do estado fundamental e das primeiras excitações utilizamos dois métodos numéricos: o algoritmo de Lanczos de diagonalização exata (DE) e o grupo de renormalização da matriz densidade (sigla em inglês: DMRG). Por outro lado, as propriedades termodinâmicas foram investigadas através do método de Lanczos para temperatura finita (sigla em inglês: FTLM). O hamiltoniano do modelo apresenta dois acoplamentos: o intertrímeros J2 e o intratrímero J1. Estudamos as propriedades físicas do modelo em função de J (J = J2 J1 ), do campo magnético H e da temperatura T. `A campo nulo, o estado fundamental exibe três fases ao variarmos J: uma fase ferrimagnética (FERRI), presente para 0 < J &#8804; 1 ; uma fase intermediária com ordem espiral de curto alcance, presente para &#8722;0.31 < J < 0; e identificamos uma fase antiferromagnética crítica, caracterizada através do decaimento com lei de potência da função de correlação, para &#8722;1 &#8804; J < &#8722;0.30. Na fase FERRI (0 < J &#8804; 1), as primeiras excitações são dois modos de onda de spin ferromagnéticos, um com gap e outro sem gap (um modo de Goldstone), e um modo antiferromagnético responsável pelo aparecimento de um platô na curva de magnetização dependente do campo magnético. Na presença de campo magnético, três fases são encontradas: a fase FERRI, que persiste até um campo crítico finito, uma fase ferromagnética não-saturada e, finalmente, a fase ferromagnética saturada. Neste contexto, a magnetização dependente da temperatura exibe um mínimo característico que foi dito ser uma propriedade universal de sistemas quase-unidimensionais com gap de spin. Por outro lado, a dependência de &#967;(T)T com T, onde &#967; é a suscetibilidade magnética, exibe um mínimo característico de ferrimagnetos quase-unidimensionais. Comparando os resulta dos numéricos a dados experimentais encontrados na literatura, foi possível estimar os parâmetros do hamiltoniano de trímeros acoplados que fornecem uma previsão que melhor se ajusta às medidas experimentais. Além disso, o calor específico em função da temperatura exibe pico duplo, o que está diretamente associado ao gap entre as bandas de energia de um mágnon. Na fase espiral (&#8722;0.31 < J < 0), o primeiro modo de onda de spin não apresenta gap e exibe características antiferromagnéticas. A função de correlação apresenta decaimento com lei de potência e uma componente espiral. Esta componente é responsável pelo surgimento de um pico no fator de estrutura magnético em um vetor de onda não comensurável com a rede. Na fase antiferromagnética crítica (&#8722;1 &#8804; J < &#8722;0.30), o primeiro modo de onda de spin não apresenta gap, enquanto que a função de correlação exibe características antiferromagnéticas e decaimento com lei de potência. Esta fase também foi estudada através do fator de estrutura magnético. Na fase espiral e antiferromagnética, quando variamos o campo magnético encontramos quatro fases, a saber: uma fase crítica em que a magnetização (M) varia continuamente com o campo, uma fase FERRI induzida pelo campo, com platô em M = 1/6, uma fase ferromagnética não-saturada e finalmente a fase ferromagnética saturada

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