Orientador: Nathan J. Berkovits / Banca: Andrei Mikhailov / Banca: Horatiu Nastase / Banca: Diego Trancanelli / Banca: Nelson Braga / Resumo: Nestatese, uma dada amplitude de espalhamento de supercordas envolvendo um operador de vértice da corda fechada e N operadores de vértice da corda aberta em AdS5 ×S5 é detalhadamente estudada, utilizando-se o formalismo de espinores puros. Após rever o material de apoio e realizar alguns cálculos preliminares, mostramos que a amplitude nível-de-árvore contendo um estado de supergravidade e N estados de super-Yang-Mills localizados em uma D3-brana próxima à fronteira de AdS5 pode ser expressa como uma integral no superespaço harmônico N = 4, d = 4 em termos dos supercampos de supergravidade e super-Yang-Mills, demonstrando assim uma conjectura feita recentemente / Abstract: In this thesis, a particular superstring scattering amplitude involving one closed string and N open string vertex operators in AdS5 ×S5 is studied in detail, usingthe pure-spinor formalism. After reviewing some background material and performing a few preliminary calculations, we show that the tree-level amplitude containing one supergravity state and N super-Yang-Mills states located on a D3-brane near the AdS5 boundary can be expressed as an N = 4, d = 4 harmonic superspace integral in terms of the supergravity and super-Yang-Mills superfields, thus proving a conjecture recently made / Doutor

Made available in DSpace on 2015-09-17T15:26:20Z (GMT). No. of bitstreams: 0 Previous issue date: 2015-05-12. Added 1 bitstream(s) on 2015-09-17T15:45:48Z : No. of bitstreams: 1 000848245.pdf: 624236 bytes, checksum: c69b524f4c9580903dec4bfab14e6987 (MD5) / Fundação de Amparo à Pesquisa do Estado de São Paulo (FAPESP) / Nestatese, uma dada amplitude de espalhamento de supercordas envolvendo um operador de vértice da corda fechada e N operadores de vértice da corda aberta em AdS5 ×S5 é detalhadamente estudada, utilizando-se o formalismo de espinores puros. Após rever o material de apoio e realizar alguns cálculos preliminares, mostramos que a amplitude nível-de-árvore contendo um estado de supergravidade e N estados de super-Yang-Mills localizados em uma D3-brana próxima à fronteira de AdS5 pode ser expressa como uma integral no superespaço harmônico N = 4, d = 4 em termos dos supercampos de supergravidade e super-Yang-Mills, demonstrando assim uma conjectura feita recentemente / In this thesis, a particular superstring scattering amplitude involving one closed string and N open string vertex operators in AdS5 ×S5 is studied in detail, usingthe pure-spinor formalism. After reviewing some background material and performing a few preliminary calculations, we show that the tree-level amplitude containing one supergravity state and N super-Yang-Mills states located on a D3-brane near the AdS5 boundary can be expressed as an N = 4, d = 4 harmonic superspace integral in terms of the supergravity and super-Yang-Mills superfields, thus proving a conjecture recently made / FAPESP: 2010/19596-2

Orientador: Nathan Jacob Berkovits / Banca: Andrey Yuryevich Mikhaylov / Banca: Diego Trancanelli / Resumo: Neste trabalho revisamos as amplitudes de MHV no contexto da teoria de super-Yang-Mills. Nós estudamos as simetrias das amplitudes de MHV no espaço de twistors como uma motivação para introduzir a teoria de cordas com twistors . A teoria de cordas com twistors feita por Nathan Berkovits [3] é revisada e uma fórmula geral é dada para calcular amplitudes de espalhamento com n gluons. No final, a partir desta fórmula deduzimos a amplitude de MHV / Abstract In this work we review the maximal helicity violating (MHV) scattering amplitude in the context of super-Yang-Mills theory. We study the symmetries of the MHV amplitude in the twistor space as a motivation to introduce the twistor string theory. The twistor string action introduced by Nathan Berkovits [3] is reviewed and also a general formula is given for the scattering amplitude with n gluons. In the end, the MHV amplitude is derived from this formula / Mestre

Orientador: Arlene Cristina Aguilar / Dissertação (mestrado) - Universidade Federal do ABC. Programa de Pós-Graduação em Física, 2012

Made available in DSpace on 2016-05-17T16:50:53Z (GMT). No. of bitstreams: 0 Previous issue date: 2007-03-12. Added 1 bitstream(s) on 2016-05-17T16:54:30Z : No. of bitstreams: 1 000855920.pdf: 373167 bytes, checksum: db4fc619e0ae927d8463d2bfc84a0917 (MD5) / Apresentamos o formalismo de espinores puros da supercorda. Fazemos um estudo sistemático da prescrição para o cálculo de amplitudes em nível árvore nesse formalismo. Discutimos brevemente a supercorda em Ad'S IND 5' x 'S POT. 5' / We present the pure spinor formalism of the superstring. We systematically study the prescription for tree level amplitudes in this formalism. We discuss briefly the superstring in Ad'S IND 5' x 'S POT 5'

Made available in DSpace on 2015-05-14T12:14:05Z (GMT). No. of bitstreams: 1 Arquivototal.pdf: 673808 bytes, checksum: 5e2a5d1bd16322dbdcf5adcb90cd74dc (MD5) Previous issue date: 2009-08-19 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / In this dissertation we obtain the solution of the Einstein-Maxwell equations due to a tubular matter source with an axial interior magnetic field and a circular exterior magnetic field. This solution is particularized for the case in which the exterior magnetic field vanishes (Safko-Witten spacetime). In this background we find the solution of the Klein-Gordon and Dirac equations and analyse the problem concerning the scattering. In these situations the dependence of these quantities with the conicity of the exterior spacetime and on the geometry of the exterior solution is showed up. We consider a massive scalar field in this background, but not taking into account the internal solution and calculate the ground state energy showing up the dependence of this quantity with the conicity of the geometry exterior spacetime. / Nesta dissertação obtemos as soluções das equações de Einstein-Maxwell gerada por uma fonte constituída por um tubo de matéria, em cujo interior existe um campo magnético axial, e no exterior, um campo magnético circular. Estas soluções são particularizadas, de tal modo que o campo magnético externo e tomado como sendo nulo e o interior e pouco intenso (espaço-tempo de Safko-Witten). Encontramos as soluçoes das equações de Klein-Gordon e Dirac bem como o desvio de fase e a amplitude de espalhamento no espaço-tempo de Safko-Witten e mostramos como essas quantidades dependem da estrutura cônica do espaço-tempo exterior ao tubo de matéria e da geometria do campo gravitacional na região interior. Consideramos um campo escalar com massa, no caso particular em que a solução interior nao e levada em conta. Calculamos a energia de ponto zero e mostramos o efeito da conicidade da geometria do espaço-tempo exterior sobre o resultado obtido.

Orientador: Nathan Jacob Berkovits / Banca: Vladimir Demyanovich / Banca: Abraham Hirsz Zimerman / Resumo: Apresentamos o formalismo de espinores puros da supercorda. Fazemos um estudo sistemático da prescrição para o cálculo de amplitudes em nível árvore nesse formalismo. Discutimos brevemente a supercorda em Ad'S IND 5' x 'S POT. 5' / Abstract: We present the pure spinor formalism of the superstring. We systematically study the prescription for tree level amplitudes in this formalism. We discuss briefly the superstring in Ad'S IND 5' x 'S POT 5' / Mestre

O objetivo principal desta dissertação é estudar a ressonância $\\k$, um méson escalar ainda hoje bastante controverso na comunidade científica. Estudamos o espalhamento elástico $K\\pi$, pois é neste subsistema que o $\\k$ se manifesta como um estado intermediário. A partir de uma lagrangiana efetiva quiral $SU(3)\\times SU(3)$, envolvendo termos de contato e ressonâncias, calculamos a amplitude $K\\pi$ projetada no canal de isospin $1/2$ e em seguida a unitarizamos por meio de {\\it loops} mesônicos. Investigamos os pólos físicos da amplitude, dados pelos zeros do seu denominador que se encontram na segunda superfície de Riemann. Esses zeros podem ser obtidos numericamente, mas a análise estrita desta solução não fornece informações a respeito da dinâmica que produz os pólos. Como alternativa, uma descrição qualitativa dos pólos foi obtida considerando o limite de $SU(2) \\Leftrightarrow M_\\p=0$ e a aproximação da matriz K, que corresponde a unitarizar a amplitude com {\\it loops} de $K\\p$ na camada de massa. Essas simplificações reduzem o denominador da amplitude a um polinômio de segundo grau, que dá origem a dois pólos físicos, posteriormente identificados como sendo o $K^*_0(1430)$ e o $\\k$. Este modelo simplificado permite uma boa interpretação da origem dinâmica dos pólos. O $\\k$ mostrou-se estável na variação dos acoplamentos da ressonância explícita, o que indica que ele é produzido pelo diagrama de contato. Já a ressonância identificada como o $K^*_0(1430)$ varia de um estado ligado a um pólo não físico, dependendo dos valores atribuídos aos parâmetros da ressonância, o que sugere fortemente que a natureza destes pólos é distinta. Esses diferentes comportamentos dinâmicos também foram observados no programa numérico, indicando que a essência dos pólos foi mantida no modelo simplificado. % Com o programa numérico obtivemos a posição do pólo do $\\k$ em $(0.7505 \\pm 0.0010) - i\\, (0.2363 \\pm 0.0023)\\;$GeV, o que está em pleno acordo com diversos modelos quirais muito mais complicados. / This work aims mostly at studying the $\\k$ resonance, which is still a controversial scalar meson nowadays within the scientific community. We studied the $K\\pi$ elastic scattering, because the $\\k$ appears as an intermediate state in this subsystem. From an effective chiral lagrangian $SU(3)\\times SU(3)$, involving contact terms and resonances, we calculated the $K\\pi$ amplitude projected on the $1/2$ isospin channel and then unitarized by means of mesonic {\\it loops}. The physical poles of the amplitude were investigated, given by the zeros of its denominator which are encountered on the Riemanns surface. Although these zeros can be numerically obtained, the strict analysis of this solution does not supply information about the poles producing dynamics. Alternatively, a qualitative description of the poles was obtained considering the $SU(2) \\Leftrightarrow M_\\p=0$ limit and the K matrix approximation, which corresponds to the unitarizing of the amplitude with {\\it loops} of $K\\p$ on shell. These simplifications reduce the amplitude denominator to a second grade polynomial that originates two physical poles, later identified as being $K^*_0(1430)$ and $\\k$. This simplified model allows for a good interpretation of the poles dynamic origin. The $\\k$ has been stable on the explicit resonance coupling, showing that it is produced by the contact diagram. The $K^*_0(1430)$ identified resonance, on the other hand, varies from a bounded state to a non-physical pole, depending on the resonance parameters attributed values, which strongly suggest that the nature of this poles is distinct. These different dynamic behaviors have also been observed in the numerical programs, indicating that the essence of the poles was maintained in the simplified model. With the numerical programs we obtained the position of pole $\\k$ in $(0.7505 \\pm 0.0010) - i\\, (0.2363 \\pm 0.0023)\\;$GeV, which is in accordance with various more complex chiral models.

Made available in DSpace on 2015-05-14T12:14:01Z (GMT). No. of bitstreams: 1 arquivototal.pdf: 1974687 bytes, checksum: 8f624027533ea389c076529b9f422cb9 (MD5) Previous issue date: 2011-08-12 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / In the limit of low energy, graphene can be described by a theory of free massless Fermions. In this work, we write a non-Euclidean metric that represents graphene and introduce a non-Abelian gauge field due to the presence of topological defects (disclinations). Furthermore, in this background, we study the elastic scattering of Fermions by these defects. Afterwards, we obtain the phase shift angle and the scattering amplitude. We also discuss the influence of these results to transport properties. In this approach, we apply a uniform magnetic field perpendicular to the graphene sheet. Thus, the system also becomes described by an Abelian gauge field and we observe that occurs the break of the degeneracy of Landau levels with possible physical implications for the study of the quantum Hall effect in graphene. In addition, we study the dynamics of Dirac spinors in the presence of a confining potential, as the Dirac oscillator, and the spatial confinement of electrons in a graphene structure in the shape of a ring with topological defects. Finally, we find that the dynamics of spinors is affected by this geometry and the disclination. / No limite de baixas energias, o grafeno pode ser descrito por uma teoria de férmions livres sem massa. Neste trabalho, escrevemos uma métrica não-Euclidiana que representa o grafeno e introduzimos um campo de gauge não-Abeliano devido a presença de defeitos topológicos (desclinações). Neste pano de fundo, estudamos o espalhamento elástico de férmions por esses defeitos. Depois, obtemos o ângulo de mudança de fase e a amplitude de espalhamento. Discutimos também a influência destes resultados em propriedades de transporte. Nesta abordagem, aplicamos um campo magnético uniforme e perpendicular a folha de grafeno. Assim, o sistema também passa a ser descrito por um campo de gauge Abeliano e observamos que ocorre a quebra da degenerescência dos níveis de Landau com possíveis implicações físicas para o estudo do efeito Hall quântico no grafeno. Além disso, estudamos a dinâmica dos spinores de Dirac na presença de um potencial confinante, como o Oscilador de Dirac, e o confinamento espacial dos elétrons em uma estrutura de grafeno no formato de um anel com defeito topológico. Finalmente, encontramos que a dinâmica dos spinores é afetada por esta geometria e pelas desclinações.

O objetivo principal desta dissertação é estudar a ressonância $\\k$, um méson escalar ainda hoje bastante controverso na comunidade científica. Estudamos o espalhamento elástico $K\\pi$, pois é neste subsistema que o $\\k$ se manifesta como um estado intermediário. A partir de uma lagrangiana efetiva quiral $SU(3)\\times SU(3)$, envolvendo termos de contato e ressonâncias, calculamos a amplitude $K\\pi$ projetada no canal de isospin $1/2$ e em seguida a unitarizamos por meio de {\\it loops} mesônicos. Investigamos os pólos físicos da amplitude, dados pelos zeros do seu denominador que se encontram na segunda superfície de Riemann. Esses zeros podem ser obtidos numericamente, mas a análise estrita desta solução não fornece informações a respeito da dinâmica que produz os pólos. Como alternativa, uma descrição qualitativa dos pólos foi obtida considerando o limite de $SU(2) \\Leftrightarrow M_\\p=0$ e a aproximação da matriz K, que corresponde a unitarizar a amplitude com {\\it loops} de $K\\p$ na camada de massa. Essas simplificações reduzem o denominador da amplitude a um polinômio de segundo grau, que dá origem a dois pólos físicos, posteriormente identificados como sendo o $K^*_0(1430)$ e o $\\k$. Este modelo simplificado permite uma boa interpretação da origem dinâmica dos pólos. O $\\k$ mostrou-se estável na variação dos acoplamentos da ressonância explícita, o que indica que ele é produzido pelo diagrama de contato. Já a ressonância identificada como o $K^*_0(1430)$ varia de um estado ligado a um pólo não físico, dependendo dos valores atribuídos aos parâmetros da ressonância, o que sugere fortemente que a natureza destes pólos é distinta. Esses diferentes comportamentos dinâmicos também foram observados no programa numérico, indicando que a essência dos pólos foi mantida no modelo simplificado. % Com o programa numérico obtivemos a posição do pólo do $\\k$ em $(0.7505 \\pm 0.0010) - i\\, (0.2363 \\pm 0.0023)\\;$GeV, o que está em pleno acordo com diversos modelos quirais muito mais complicados. / This work aims mostly at studying the $\\k$ resonance, which is still a controversial scalar meson nowadays within the scientific community. We studied the $K\\pi$ elastic scattering, because the $\\k$ appears as an intermediate state in this subsystem. From an effective chiral lagrangian $SU(3)\\times SU(3)$, involving contact terms and resonances, we calculated the $K\\pi$ amplitude projected on the $1/2$ isospin channel and then unitarized by means of mesonic {\\it loops}. The physical poles of the amplitude were investigated, given by the zeros of its denominator which are encountered on the Riemanns surface. Although these zeros can be numerically obtained, the strict analysis of this solution does not supply information about the poles producing dynamics. Alternatively, a qualitative description of the poles was obtained considering the $SU(2) \\Leftrightarrow M_\\p=0$ limit and the K matrix approximation, which corresponds to the unitarizing of the amplitude with {\\it loops} of $K\\p$ on shell. These simplifications reduce the amplitude denominator to a second grade polynomial that originates two physical poles, later identified as being $K^*_0(1430)$ and $\\k$. This simplified model allows for a good interpretation of the poles dynamic origin. The $\\k$ has been stable on the explicit resonance coupling, showing that it is produced by the contact diagram. The $K^*_0(1430)$ identified resonance, on the other hand, varies from a bounded state to a non-physical pole, depending on the resonance parameters attributed values, which strongly suggest that the nature of this poles is distinct. These different dynamic behaviors have also been observed in the numerical programs, indicating that the essence of the poles was maintained in the simplified model. With the numerical programs we obtained the position of pole $\\k$ in $(0.7505 \\pm 0.0010) - i\\, (0.2363 \\pm 0.0023)\\;$GeV, which is in accordance with various more complex chiral models.