Made available in DSpace on 2015-05-14T12:14:00Z (GMT). No. of bitstreams: 1 arquivototal.pdf: 978847 bytes, checksum: 3c8166c6c938e9a2ddd388bff2104829 (MD5) Previous issue date: 2010-11-19 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / Studied in this work two mechanisms for generating mass for the neutrinos which are extentions of the SM. The first chapter is a presentation of the Standard Model with its contents and properties. The second chapter discusses an extension with the insertion of the right-handed neutrino component that implies in Dirac s massive particle and a Majorana mass term, which combines with the first term to result in Type I Seesaw. In The third chapter the extension is made by adition of a triplet of scalars that generates to a Majorana mass term for neutrinos leading to Type II Seesaw. In The last chapter we study the effective operator at low energies that generates as a more elegant and short mass for neutrinos associate without which the fundamental theory that leads to that operator. / Estudamos neste trabalho dois mecanismos para geração de massa para neutrinos que são extensões do MP. O segundo capítulo é uma apresentação do Modelo Padrão com seu conteúdo e principais aspectos. No terceiro capítulo abordamos uma extensão com a inserção da componente de mão-direita do neutrino implicando em neutrinos massivos de Dirac, e num termo de massa de Majorana cuja combinação com o primeiro termo resulta no Mecanismo de Seesaw tipo I. No quarto capítulo a extensão é feita pela adição de um tripleto de escalares por SU(2) fornecendo um termo de massa de Majorana para os neutrinos levando ao Mecanismo de Seesaw tipo II. O último capítulo apresentamos o operador efetivo em baixas energias que fornece a massa pequena dos neutrinos sem associar qual a teoria fundamental que leva a este operador.

Made available in DSpace on 2015-05-14T12:14:08Z (GMT). No. of bitstreams: 1 arquivototal.pdf: 787601 bytes, checksum: dde905a364661fdc51ee261d059b2905 (MD5) Previous issue date: 2013-08-23 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / We build a gauge model based on the SU(3)C ⊗ SU(4)L ⊗ U(1)X symmetry where the scalar spectrum needed to generate gauge boson and fermion masses is reduced to a lesser content than usually assumed in literature. In order to guarantee that such a reduction is self-consistent, we first show that the model possesses a Landau pole at the scale of few TeV. In fact, the scalar spectrum reduction is possible because the fermion masses that do not come from Yukawa interactions, can be suitably generated by effective operators, supressed by a few TeV scale instead of a too high energy scale (like Planck or usual grand unified theories scale). In this way we are able to keep only three scalar quartets out of the original four quartets and a decouplet, which are in the right amount to engender the spontaneous symmetry breaking of the model to the electroweak standard model and subsequently to the U(1)QED gauge group. This reduced spectrum enables a simpler framework when developing the phenomenology of such model. / Construímos um modelo de gauge baseado na simetria SU(3)C ⊗ SU(4)L ⊗ U(1)X, no qual o espectro escalar necessário para gerar as massas dos bósons de gauge e dos férmions é reduzido para um conteúdo menor do que geralmente empregado na literatura. A fim de garantir que tal redução é autoconsistente, primeiramente mostramos que o modelo possui um polo de Landau na escala de poucos TeV. De fato, a redução do espectro escalar é possível porque as massas dos férmions que não advêm das interações de Yukawa podem ser geradas adequadamente por operadores efetivos, suprimidos por uma escala de poucos TeV em vez de uma escala de altas energias (como de Planck ou de Teorias de Grande Unificação usuais). Desta forma, somos capazes de manter apenas três quadrupletos de escalares afora os quatro quadrupletos originais e um decupleto, que é o número correto para engendrar a quebra espontânea de simetria do modelo para o modelo padrão eletrofraco e, posteriormente, para o grupo de gauge U(1)QED. Este espectro reduzido permite uma estrutura mais simples quando a fenomenologia de tal modelo for desenvolvida.