o modelo de sacola difusa é um modelo hadrônico que possui aspectos tanto do modelo de sacola do MIT (conservação da energia e momentum, energia de vácuo da QCD) quanto dos modelos de potencial relativísticos (confinamento obtido através de um potencial). O modelo desenvolvido também é um modelo quiral, com a propriedade única de que o campo piônico é suprimido no interior da sacola por meio de um potencial escalar, e no entanto a simetria quiral é preservada. O modelo também é único em que podese controlar o quanto o campo piônico pode penetrar no interior da sacola (em todos os outros modelos, os píons ou entram livremente na sacola ou permanecem totalmente excluídos de seu interior). Nós calculamos as massas do octeto fundamental dos bárions levando em conta as correções de centro de massa, troca de um glúon e troca de um píon. Também calculamos a constante de acoplamento píon-núcleon, a carga axial do núcleon, assim como os raios de carga, momentos magnéticos e fatores de forma eletromagnéticos do próton e do neutron. Exceto pelos fatores de forma eletromagnéticos, a concordância com os resultados experimentais foi excelente, e os resultados indicam que o campo piônico é suprimido somente na vizinhança do centro da sacola.

o modelo de sacola difusa é um modelo hadrônico que possui aspectos tanto do modelo de sacola do MIT (conservação da energia e momentum, energia de vácuo da QCD) quanto dos modelos de potencial relativísticos (confinamento obtido através de um potencial). O modelo desenvolvido também é um modelo quiral, com a propriedade única de que o campo piônico é suprimido no interior da sacola por meio de um potencial escalar, e no entanto a simetria quiral é preservada. O modelo também é único em que podese controlar o quanto o campo piônico pode penetrar no interior da sacola (em todos os outros modelos, os píons ou entram livremente na sacola ou permanecem totalmente excluídos de seu interior). Nós calculamos as massas do octeto fundamental dos bárions levando em conta as correções de centro de massa, troca de um glúon e troca de um píon. Também calculamos a constante de acoplamento píon-núcleon, a carga axial do núcleon, assim como os raios de carga, momentos magnéticos e fatores de forma eletromagnéticos do próton e do neutron. Exceto pelos fatores de forma eletromagnéticos, a concordância com os resultados experimentais foi excelente, e os resultados indicam que o campo piônico é suprimido somente na vizinhança do centro da sacola.

o modelo de sacola difusa é um modelo hadrônico que possui aspectos tanto do modelo de sacola do MIT (conservação da energia e momentum, energia de vácuo da QCD) quanto dos modelos de potencial relativísticos (confinamento obtido através de um potencial). O modelo desenvolvido também é um modelo quiral, com a propriedade única de que o campo piônico é suprimido no interior da sacola por meio de um potencial escalar, e no entanto a simetria quiral é preservada. O modelo também é único em que podese controlar o quanto o campo piônico pode penetrar no interior da sacola (em todos os outros modelos, os píons ou entram livremente na sacola ou permanecem totalmente excluídos de seu interior). Nós calculamos as massas do octeto fundamental dos bárions levando em conta as correções de centro de massa, troca de um glúon e troca de um píon. Também calculamos a constante de acoplamento píon-núcleon, a carga axial do núcleon, assim como os raios de carga, momentos magnéticos e fatores de forma eletromagnéticos do próton e do neutron. Exceto pelos fatores de forma eletromagnéticos, a concordância com os resultados experimentais foi excelente, e os resultados indicam que o campo piônico é suprimido somente na vizinhança do centro da sacola.

Neste trabalho são analisados dados experimentais do canal de reação p ! K+0 no intervalo de energias, 1, 0 E < 3, 6GeV (1, 66 W < 2, 76GeV ), para o fóton incidente. Os dados foram tomados durante o experimento G10 na sala-B do Thomas Jefferson National Accelerator Facility (JLab). Na sala-B está localizado o detector espectrômetro CLAS que utiliza um sistema de fótons monitorados aumentando consideravelmente a acurácia na determinação do fóton que gerou um evento no alvo de hidrogênio líquido. Neste estudo foram utilizados dois métodos de análise diferentes, um por meio do ajuste cinemático e o outro através da subtração de fundo somente. O ajuste cinemático procura levar em conta aspectos cinemáticos da reação na seleção dos dados, usando para isso ferramentas estatísticas. Já o método de subtração de fundos separa a região de interesse através de cortes lineares de algumas grandezas relevantes. Com isso, foi obtida a seção de choque diferencial em todo intervalo de energias do fóton incidente e em ângulos cos(CM K+ ) variando de -0.9 a 0.9. A secção de choque total, tot(W) , calculada por meio da análise de ondas parciais mostrou que os resutados encontrados são compatíveis aos dados do SAPHIR, indicando que não há evidências da ressonância P13. / This work analyzed the experimental data for the reaction p ! K+0 with incident photon energy of, 1.0 E < 3.6GeV (1, 66 W < 2, 76GeV ). The data were taken during the G10 experiment in Hall-B of the Thomas Jefferson National Accelerator Facility (JLab). In Hall-B is located the CLAS detector spectrometer that uses a system of tagged photons increasing the accuracy in the determination of the photon that generated an event in the target of liquid hydrogen. This study used two different methods of analysis: the kinematic fit and the method of background subtraction. The kinematic fit takes into account kinematic aspects of the reaction in the selection of data, using statistical tools. In the other hand, the subtraction method to separate the background in the region of interest through linear cuts of some relevant quantities. Following it, was obtained the differential cross section in the range of energies of the incident photons and at an angles cos(CM K+ ) ranging from -0.9 to 0.9. The total cross section, tot(W), calculated through Partial Wave analysis, shows that the results are consistent with SAPHIR data, indicating no evidences of P13 resonance.

Neste trabalho são analisados dados experimentais do canal de reação p ! K+0 no intervalo de energias, 1, 0 E < 3, 6GeV (1, 66 W < 2, 76GeV ), para o fóton incidente. Os dados foram tomados durante o experimento G10 na sala-B do Thomas Jefferson National Accelerator Facility (JLab). Na sala-B está localizado o detector espectrômetro CLAS que utiliza um sistema de fótons monitorados aumentando consideravelmente a acurácia na determinação do fóton que gerou um evento no alvo de hidrogênio líquido. Neste estudo foram utilizados dois métodos de análise diferentes, um por meio do ajuste cinemático e o outro através da subtração de fundo somente. O ajuste cinemático procura levar em conta aspectos cinemáticos da reação na seleção dos dados, usando para isso ferramentas estatísticas. Já o método de subtração de fundos separa a região de interesse através de cortes lineares de algumas grandezas relevantes. Com isso, foi obtida a seção de choque diferencial em todo intervalo de energias do fóton incidente e em ângulos cos(CM K+ ) variando de -0.9 a 0.9. A secção de choque total, tot(W) , calculada por meio da análise de ondas parciais mostrou que os resutados encontrados são compatíveis aos dados do SAPHIR, indicando que não há evidências da ressonância P13. / This work analyzed the experimental data for the reaction p ! K+0 with incident photon energy of, 1.0 E < 3.6GeV (1, 66 W < 2, 76GeV ). The data were taken during the G10 experiment in Hall-B of the Thomas Jefferson National Accelerator Facility (JLab). In Hall-B is located the CLAS detector spectrometer that uses a system of tagged photons increasing the accuracy in the determination of the photon that generated an event in the target of liquid hydrogen. This study used two different methods of analysis: the kinematic fit and the method of background subtraction. The kinematic fit takes into account kinematic aspects of the reaction in the selection of data, using statistical tools. In the other hand, the subtraction method to separate the background in the region of interest through linear cuts of some relevant quantities. Following it, was obtained the differential cross section in the range of energies of the incident photons and at an angles cos(CM K+ ) ranging from -0.9 to 0.9. The total cross section, tot(W), calculated through Partial Wave analysis, shows that the results are consistent with SAPHIR data, indicating no evidences of P13 resonance.

Orientador: Pedro Cunha de Holanda / Dissertação (mestrado) - Universidade Estadual de Campinas, Instituto de Física Gleb Wataghin / Made available in DSpace on 2018-08-31T06:55:32Z (GMT). No. of bitstreams: 1 Sato_EduardoAkio_M.pdf: 2319995 bytes, checksum: fc82384c799d5812bf14a71fe2723e2d (MD5) Previous issue date: 2016 / Resumo: Nesta dissertação analiso como uma classe de modelos sugeridos para acomodar neutrinos massivos no modelo padrão, os assim chamados mecanismos seesaw, podem também resolver o problema de assimetria bariônica no universo. Os requisitos mínimos para uma geração dinâmica bem sucedida de assimetria bariônica, conhecidos como condições de Sakharov, são: não conservação de número bariônico, violação de simetria CP e ausência de equilíbrio térmico. Para mostrar que mecanismos seesaw respeitam estas regras, reviso alguns tópicos como: a violação de número bariônico através do processo de sphalerons, a teoria de violação de CP através de invariantes de base fraca e a mecânica estatística de não equilíbrio através da equação de Boltzmann. Como exemplo considero um cenário de mecanismo seesaw tipo I (3+3) com massas de neutrinos estéreis altamente hierárquicas. A assimetria observada impõe um limite inferior na massa dos neutrinos estéreis ($M_1 \geq 8.4 \times 10^{8} \; \text{GeV}$) e um limite superior na massa dos neutrinos ativos ($m_1 < 0.11 \; \text{eV}$), consistente com limites previamente obtidos na literatura / Abstract: In this dissertation I analyse how a class of models suggested to accommodate massive neutrinos in the standard model, the so-called seesaw mechanisms, can also solve the baryon asymmetry of the universe problem. The minimal requisites to a successful dynamical generation of baryon asymmetry, known as Sakharov's conditions, are: Non-conservation of baryon number, violation of CP symmetry and absence of thermal equilibrium. To show that seesaw mechanisms respect those rules, I review some topics such as: the standard model baryon non-conservation via sphalerons process, the theory of CP violation via weak-basis invariants and non-equilibrium statistical physics via Boltzmann equation. As a example I consider a type I (3+3) seesaw mechanism scenario with highly hierarchical sterile neutrino masses and the observed asymmetry impose a lower bound in the sterile neutrino masses ($M_1 \geq 8.4 \times 10^{8} \; \text{GeV}$) and a upper bound in the active neutrino masses ($m_1 < 0.11 \; \text{eV}$), consistent with limits previously obtained in the literature / Mestrado / Física / Mestre em Física / 1370441/2014 / CAPES