Made available in DSpace on 2016-12-23T14:20:01Z (GMT). No. of bitstreams: 1 Dissertacao_JULIANO.pdf: 763669 bytes, checksum: 11338cd37be8259b36f7d082711b3ff7 (MD5) Previous issue date: 2007-08-03 / Conselho Nacional de Desenvolvimento Científico e Tecnológico / Uma caracterização bem elaborada das massas das galáxias é de fundamental importância para entendermos a formação e a evolução das galáxias, assim como o Universo. A velocidade circular das galáxias espirais é utilizada para estimar a massa das galáxias. Os dados observacionais das curvas de rotação mostram que as velocidades circulares permanecem praticamente constantes, mesmo a grandes distâncias do centro galáctico onde a influência da matéria luminosa é muito atenuada. Com essa constatação observacional, origina-se um dos problemas mais controvertidos das astrofísicas galáctica e extra-galáctica: o que causaria esse fenômeno. Alguns pesquisadores tentam solucionar o problema da planitude das curvas de rotação adicionando uma componente extra de matéria, a matéria escura; outros pesquisadores propõem uma correção no potencial gravitacional Newtoniano. Apresentamos neste trabalho, uma correção logarítmica no potencial gravitacional Newtoniano como uma alternativa de explicação do problema da planitude das curvas de rotação, sem a necessidade de acrescentar matéria escura. Além disso, a estrutura logarítmica da correção abre possibilidade de conexão com a teoria de cordas cósmicas. Apesar de utilizarmos uma distribuição simplificada de massa - tipo disco, os resultados analíticos obtidos no presente trabalho mostram uma excelente concordância com os dados observacionais das curvas de rotação da maioria das galáxias LSB analisadas. Esses resultados nos incentivam a investir na sofisticação do modelo. / A well elaborated characterization of the masses of the galaxies is of basic importance to understand the formation and the evolution of the galaxies, as well as the Universe. The circular speed of the spiral galaxies is used to estimate the mass of the galaxies. The observacional data of the rotation curves exactly show that the circular speeds practically remain constant at large distances of the galactic center, where the influence of the luminous mass is very attenuated. With this observacional evidence, of originates one of the controvertial problems of astrophysics galactic and the extra-galactic: what it could cause this phenomenon? Some researchers try to solve the problem of the flattenning of the rotation curves adding one extra component of mass, the dark matter; other researchers consider a correction in the Newtonian gravitational potential. We present in this work, a logarithmic correction in the Newtonian gravitational potential as an alternative for the explanation of the problem of the flattenning of the rotation curves without the necessity to add dark matter. Moreover, the logarithmic structure of the correction opens possibility of connection with the theory of cosmic strings. Although the use of a simplified disk mass distribution, the obtained analytical results in the present work show to an excellent agreement with the observational data of the curves of rotation of the majority of analyzed galaxies LSB. These results stimulate to invest in the sophistication of the model.

Made available in DSpace on 2016-12-23T14:33:33Z (GMT). No. of bitstreams: 1 dissertacao.pdf: 525748 bytes, checksum: d81fee4d754843c091457bdd3b0ce230 (MD5) Previous issue date: 2003-10-29 / Superscalar machines fetch multiple scalar instructions per cycle from the instruction cache. However, machines that fetch no more than one instruction per cycle from the instruction cache, such as Dynamically Trace Scheduled VLIW (DTSVLIW) machines, have shown performance comparable to that of Superscalars. In this paper we present experiments which show that fetching a single instruction from the instruction cache per cycle allows the same performance achieved fetching multiple instructions per cycle thanks to the execution locality present in programs. We also present the first direct comparison between the Superscalars, Trace Cache and DTSVLIW architectures. Our results show that a DTSVLIW machine capable of executing up to 16 instructions per cycle can perform 21.9% better than a Superscalar and 6.6% better than a Trace Cache with equivalent hardware. In the comparison between a DTSVLIW machine and an Alpha 21264 machine, we have shown that the DTSVLIW can perform 24,17% better than Alpha using integer programs, and 60,36% better than Alpha using floating point programs. / Máquinas Super Escalares trazem múltiplas instruções escalares da cache de instruções por ciclo. Contudo, máquinas que buscam na cache de instruções apenas uma instrução escalar por ciclo de relógio têm demonstrado níveis de desempenho comparáveis aos de máquinas Super Escalares, como é o caso de máquinas que seguem a arquitetura Dynamically Trace Scheduled VLIW (DTSVLIW). Neste trabalho, é mostrado através de experimentos que basta trazer uma instrução escalar por ciclo de máquina da cache de instruções para atingir praticamente o mesmo desempenho obtido trazendo várias instruções por ciclo graças à localidade de execução existente nos programas. Fazemos, também, a primeira comparação direta entre as arquiteturas Super Escalar, Trace Cache e DTSVLIW. Os resultados dos experimentos mostram que uma máquina DTSVLIW, capaz de executar até 16 instruções por ciclo, tem desempenho 21.9% superior que uma Super Escalar hipotética e 6.6% superior que uma Trace Cache com hardware equivalente. Quando comparada com uma máquina Alpha 21264, a máquina DTSVLIW apresenta um desempenho 24,17% superior, para os programas inteiros e, 60,36% superior, para os programas de ponto flutuante do SPEC2000.

Made available in DSpace on 2016-12-23T14:33:36Z (GMT). No. of bitstreams: 1 dissertacao.pdf: 1887742 bytes, checksum: f51c09ec0938d73cd3ba9127f01996a1 (MD5) Previous issue date: 2006-10-20 / New mobile computing technologies and the increasing use of portable devices make computers more present on human life activities with each passing day. This favors the rising of a new computing paradigm: the Ubiquitous Computing. In this scenario, context-aware mobile applications stand out among others, improving user interaction by supporting new adaptive behavior according to context changes. Recent research points out the need for developing specialized middleware infrastructure for the management of dynamic contextual information. These new infrastructures provide the adequate facilities for the development of a large range of contextaware mobile applications, in several domains. This work proposes the design of a middleware to support the development and execution of context-aware applications. The architecture is defined by using relevant functional requirements of this new class of applications. Related aspects of the middleware s main components are presented. This work also presents the design and implementation of an essential component of the proposed middleware, responsable for the inference of new context information and context perception. / O desenvolvimento de novas tecnologias de computação móvel e o crescente emprego de dispositivos portáteis têm tornado a computação cada vez mais presente na realização de diversas atividades humanas, favorecendo o surgimento de um novo paradigma computacional: a Computação Ubíqua. Nesse novo cenário, destacam-se as aplicações móveis sensíveis ao contexto, que aprimoram a interação com os seus usuários ao se beneficiarem do uso de informações contextuais. Pesquisas recentes destacam a necessidade do desenvolvimento de infra-estruturas especializadas de middleware para o gerenciamento de informações contextuais dinâmicas. Essas novas infra-estruturas fornecem facilidades adequadas ao desenvolvimento de uma ampla variedade de aplicações móveis, sensíveis ao contexto, em domínios diversos. Este trabalho propõe uma arquitetura de middleware para suporte ao desenvolvimento e execução de aplicações móveis sensíveis ao contexto. A arquitetura é definida a partir do levantamento de requisitos funcionais representativos para essa nova classe de aplicações. Aspectos relacionados aos principais componentes da arquitetura são apresentados. O trabalho também apresenta o projeto e implementação de um dos componentes essenciais da arquitetura proposta, responsável pela inferência de novas informações contextuais e pela percepção de contexto.

Submitted by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2016-03-04T11:59:28Z No. of bitstreams: 2 Dissertação - Carolina Oliveira Matos - 2015.pdf: 5441476 bytes, checksum: 86d4c7bb5073b76109534a172cf579e5 (MD5) license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) / Approved for entry into archive by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2016-03-04T12:01:47Z (GMT) No. of bitstreams: 2 Dissertação - Carolina Oliveira Matos - 2015.pdf: 5441476 bytes, checksum: 86d4c7bb5073b76109534a172cf579e5 (MD5) license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) / Made available in DSpace on 2016-03-04T12:01:47Z (GMT). No. of bitstreams: 2 Dissertação - Carolina Oliveira Matos - 2015.pdf: 5441476 bytes, checksum: 86d4c7bb5073b76109534a172cf579e5 (MD5) license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Previous issue date: 2015-07-31 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / Antimicrobial peptides are part of the innate defense of several organisms, and represent candidate drugs in their natural form, allowing for the development of modified peptides with improved pharmacological profiles. In this context, this study aimed of the synthesis of Cn-AMP1, an antimicrobial peptide naturally isolated from green coconut water, which has activity against fungi, gram-positive and gram-negative bacterias well as effects on the proliferation of cancer cells and low toxicity to mammalian cells, the analogs [Trp9] Cn-AMP1 and [Gly9] Cn-AMP1 were also obtained by solid phase peptide synthesis using the Fmoc strategy. The characterization and purification of the peptides were performed by mass spectrometry and high-performance liquid chromatography. Structural studies of the peptides were performed by circular dichroism (CD) and nuclear magnetic resonance (NMR) in the presence of biomimetic enviroments. CD and NMR results indicated that the peptides do not present preferential conformations in aqueous solutions, however adopt helical conformations in membrane mimetic environments. CD studies have shown that Cn-AMP1 and [Gly9] Cn-AMP1 do not adopt show defined conformation in the presence of DPC micelles at different pH values, however the peptide [Trp9] Cn- AMP1 showed a small a-helical content in the presence of 100mM DPC. In the presence of SDS the spectra of all peptides showed helical profiles at both pH 4, pH 7 as well as in the absence of buffer. NMR experiments indicated the interaction of the peptides [Trp9] Cn-AMP1 and [Gly9] Cn-AMP1 with SDS micelles at pH 4 (25 °C), and structural calculations indicated that [Trp9]Cn- AMP1 adopts an α-helical conformation between Val2-Gly8, and that [Gly9] Cn- AMP1 adopts an α -helical conformation between Val2-Arg5. Dynamic light scattering and zeta potential experiments were performed to investigate the effect of addition of peptides into phospholipid vesicles. All of the peptides caused variations on the POPC:POPG (3:1) and POPC, LUVs hydrodynamic radios, however major changes were observed for the anionic vesicles due to the strong interaction between the arginine residue of the peptides and the negativelly charge of membrane. / Os peptídeos antimicrobianos fazem parte da defesa inata de vários organismos e representam candidatos a fármacos em sua forma natural, o que possibilita o desenvolvimento de peptídeos modificados com perfis farmacológicos melhorados. Neste contexto, o trabalho teve como objetivo a síntese do peptídeo antimicrobiano Cn-AMP1, originalmente isolado da água de coco verde, o qual apresenta atividade contra fungos, bactérias grampositivas e gram-negativas, efeitos sobre a proliferação de células cancerígenas e baixa toxicidade em células de mamíferos. Foram também sintetizados seus análogos [Trp9]Cn-AMP1 e [Gly9]Cn-AMP1 por síntese de peptídeos em fase sólida utilizando a estratégia Fmoc. A caracterização e purificação dos peptídeos foram realizadas por espectrometria de massas e cromatografia líquida de alta eficiência. Estudos estruturais dos peptídeos foram avaliados por Dicroísmo Circular (CD) e Ressonância Magnética Nuclear (RMN) na presença de meios biomiméticos. Os resultados de CD e RMN evidenciaram que os peptídeos se apresentam de forma desordenada em solução aquosa, porém adotam conformações helicoidais na presença de meios que mimetizam a membrana celular. Estudos detalhados de CD mostraram que os peptídeos Cn-AMP1 e [Gly9]Cn-AMP1 não apresentam estrutura definida em DPC a diferentes valores de pH, e o peptídeo [Trp9]Cn- AMP1 mostrou uma pequena estruturação em a-hélice na presença de 100mM de DPC. Em SDS todos os peptídeos apresentam um perfil de estrutura helicoidal em pH 4, pH 7 e sem a adição de tampão. Experimentos de RMN mostraram a interação dos peptídeos [Trp9]Cn-AMP1 e [Gly9]Cn-AMP1 com micelas de SDS em pH 4 a 25ºC. Cálculos estruturais demonstraram que o peptídeo [Trp9]Cn-AMP1 assume conformação em α-hélice entre os resíduos Val2-Gly8, ao passo que o peptídeo [Gly9]Cn-AMP1 assume conformação em α- hélice entre os resíduos Val2-Arg5. Experimentos de espalhamento de luz dinâmico e potencial zeta mostraram ainda o efeito da adição de peptídeos no tamanho e nas cargas superficiais de vesículas fosfolipídicas. Todos os peptídeos causaram variação no Dh de LUVs de POPC:POPG (3:1) e LUVs de POPC, tendo-se observado maiores alterações em vesículas predominantemente aniônicas de POPC:POPG, sendo favorecido pela maior aproximação e atração do resíduo de arginina presente nos peptídeos com a carga negativa extra das unidades de POPG.

Submitted by Erika Demachki (erikademachki@gmail.com) on 2017-01-18T17:18:27Z No. of bitstreams: 2 Dissertação - Manoel Nunes do Couto Guimarães Netto - 2015.pdf: 3304345 bytes, checksum: 6658f1e5ce8722a60b6a72643fe52440 (MD5) license_rdf: 0 bytes, checksum: d41d8cd98f00b204e9800998ecf8427e (MD5) / Approved for entry into archive by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2017-01-19T10:35:49Z (GMT) No. of bitstreams: 2 Dissertação - Manoel Nunes do Couto Guimarães Netto - 2015.pdf: 3304345 bytes, checksum: 6658f1e5ce8722a60b6a72643fe52440 (MD5) license_rdf: 0 bytes, checksum: d41d8cd98f00b204e9800998ecf8427e (MD5) / Made available in DSpace on 2017-01-19T10:35:49Z (GMT). No. of bitstreams: 2 Dissertação - Manoel Nunes do Couto Guimarães Netto - 2015.pdf: 3304345 bytes, checksum: 6658f1e5ce8722a60b6a72643fe52440 (MD5) license_rdf: 0 bytes, checksum: d41d8cd98f00b204e9800998ecf8427e (MD5) Previous issue date: 2015-11-27 / During high school optical geometry's studies, teachers of physics imagine that their students have complete knowledge about basic concepts of plane geometry. So, Brazilian high school physics' books do not use mathematical full explanations. Many times these explanations are not known even by the high school teachers themselves. This is one of the reasons responsible for optics' lack of teaching skills in Brazilian educational system. To try to improve optical geometry teaching skills, this work proposes a mathematical theory applied to optics. To do that, this paper will detail basic concepts and theoretical explanations about mathematics. In resume, through our research, high school students would learn optical geometry without necessity to memorize physics' formulas / No Ensino Médio, quando se estuda a óptica geométrica, os professores de Física partem do pressuposto de que os alunos têm conhecimento e domínio dos conceitos básicos de geometria plana. Sendo assim, os livros de Física brasileiros não se prendem às demonstrações matemáticas. E esta é uma das razões pelas falhas no ensino da óptica no sistema Educacional Brasileiro. Muitas vezes essas demonstrações não são conhecidas nem mesmo pelos próprios professores, o que acreditamos ser uma das causas que dificulta o processo de ensino-aprendizagem da referida disciplina. Para tentar melhorar a aprendizagem no ensino, da óptica geométrica, este trabalho propõe aplicações para a óptica na teoria matemática. Para que isso aconteça, esta dissertação vem detalhar conceitos básicos e explanações sobre Matemática. Em resumo, para alcançar o objetivo, os alunos devem aprender óptica geométrica sem a necessidade de decorar fórmulas.

Submitted by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2014-08-01T13:01:53Z No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Dissertacao_Anderson Costa da Silva.pdf: 1776105 bytes, checksum: e9ddfbafe65f7344ec61ee2426b1f505 (MD5) / Made available in DSpace on 2014-08-01T13:01:53Z (GMT). No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Dissertacao_Anderson Costa da Silva.pdf: 1776105 bytes, checksum: e9ddfbafe65f7344ec61ee2426b1f505 (MD5) Previous issue date: 2010 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / In this work we investigated the internalization process of magnetite nanoparticles, surface coated with dextran, by mice tumour cells of Sarcoma 180 (S180) through the tech- niques of vibrating sample magnetometer (VSM) and static magnetic birefringence (SMB). The magnetic fluid sample, stable in physiological conditions, was prepared by the coprecip- itation method. The growth of nanoparticles occurred in conjunction with the nanoparticle surface coating process by dextran. The crystal structure was confirmed by X-ray diffraction. The nanoparticles were characterized by high resolution transmission electronic microscopy. The Sturges method was used to obtain the polydispersity in diameter, which was fitted by a lognormal size distribution obtaining a modal diameter of 5.5 ± 0.1 nm and dispersity of 0.18 ± 0.02.The mice tumour cell sarcoma 180 was obtained using protocol established by the American Type Culture Collection (ATCC, Rockville, MD, USA). Studies of cytotoxicity, using the MTT method, were obtained for a nanoparticle volumetric fraction of φ = 0.00065 after one and five hours of exposure of cells S180 to the nanoparticles. In particular, we found a cellular viability of 87 ± 11 % after one hour of exposure proving that there was no appreciable cell death in the time interval in which the measurements of MAV and BME were performed. Magnetization measurements were performed to obtain the volume fraction of nanoparticles. Tests regarding the effect of centrifugation of nanoparticles suspended in cell culture medium RPMI 1640 showed a extremely low sedimentation of magnetic nanoparticles. A procedure, using a acceleration of 260×g for 10 minutes, was used to separate cells containing internalized nanoparticles from nanoparticles suspended in RPMI 1640. Measurements of magnetization of S180 cells containing nanoparticles were performed in a wide range of exposure time (100 iv minutes). Between 10 and 70 minutes the amount of nanoparticles in mass unit increased from 52 ± 20 pg/cell to 110 ± 15 pg/cell. Indeed magnetometry data indicate that the process of internalization had achieved saturation between 30 to 40 minutes. Magneto-optical technique of SMB was also used to investigate the process of inter- nalization of nanoparticles. Firstly, SMB measurements were performed in control samples consisting of magnetic nanoparticles suspended in RPMI 1640. We investigated the effects of nanoparticle concentration and aging time (related to the dynamics of nanoparticle agglom- eration). In particular, the average size of the agglomerate (Q), associated with the number of nanoparticles forming a linear chain, remained basically constant, Q = 4.8 ± 0.2 for a full- time of 70 minutes. Magnetic birefringence saturation data also remained stable in this time interval. Additionally, analysis of the measurements of SMB were also used to estimate the thickness of the coating layer (dextran), from which we found 1.70 ± 0.02 nm. Unlike VSM data, SMB measurements were obtained on samples containing both S180 cells and magnetic nanoparticles inside the RPMI medium 1640. Data were obtained in a wide range of time (120 min.). Initially it was observed that the SMB signal decreases in a time range and then increases again (between 30-40 min.). The fit of the experimental data indicate that the mag- netic birefringence saturation (∆ns) decreases in the first 30 minutes and then increases again smoothly, while the average size of the cluster has the opposite behavior, i.e. increases in the first 30 minutes and then decreases. In particular, for a exposure time, t(exp), of 10 min. the average size of the agglomerate (magnetic birefringence saturation) changed from 4.18 ± 0.04 (∆n(s) = 3.41 ± 0.02 ×1018 cm−3 min. As the birefringence saturation is proportional to the number of nanoparticles contribut- ing to the magneto-optical signal one can conclude that the decrease in the magneto-optical signal was due to the process of internalization of magnetic nanoparticles by cells S180. On the other hand, the analysis of the aging time dependence of the mean size of the agglomerate also suggests that the process of internalization occurs primarily with anisometric nanoparticles or nanostructures forming small agglomerates. Finally, after reaching saturation of the process ) to 5.22 ± 0.08 (∆ns = 2.75 ± 0.02 ×1018 cm−3 ) at texp = 30 v of nanoparticle internalization we found a formation of small agglomerates in the RPMI 1640 medium, which is responsible for the increased intensity of the magneto-optical signal, as well as the decrease of the mean size of the agglomerate for times longer than 30 minutes. / Neste trabalho investigamos o processo de internaliza ̧c ̃ao de nanopart ́ıculas magn ́eticas de magnetita, recobertas com dextrana, por c ́elulas neopl ́asicas de Sarcoma 180 (S180), por meio das t ́ecnicas de magnetometria de amostra vibrante (MAV) e birrefringˆencia magn ́etica est ́atica (BME). A amostra de fluido magn ́etico, est ́avel em pH fisiol ́ogico, foi preparada pelo m ́etodo de coprecipita ̧c ̃ao. O crescimento das nanopart ́ıculas ocorreu conjuntamente com o recobrimento molecular por dextrana. A estrutura cristalina foi confirmada por difra ̧c ̃ao de raios-X. As nanopart ́ıculas foram caracterizadas por microscopia eletrˆonica de transmiss ̃ao de alta resolu ̧c ̃ao. O m ́etodo de Sturges foi utilizado para obter a polidispers ̃ao de diˆametros, que foi ajustada por uma distribui ̧c ̃ao do tipo lognormal com diˆametro modal de 5, 5 ± 0, 1 nm e dispersidade 0, 18 ± 0, 02. A linhagem tumoral de camundongo Sarcoma 180 foi obtida segundo protocolo estabelecido pela American Type Culture Collection (ATCC, Rockville, MD, USA). Estudos de citotoxicidade, utilizando o m ́etodo MTT, foram feitos para uma fra ̧c ̃ao volum ́etrica de nanopart ́ıculas de φ = 0, 00065 ap ́os uma e cinco horas de exposi ̧c ̃ao das c ́elulas S180 as nanopart ́ıculas. Em particular, foi encontrada uma viabilidade celular de 87 ± 11% ap ́os uma hora de exposi ̧c ̃ao provando que n ̃ao houve morte celular significativa no intervalo de tempo em que as medidas de MAV e BME foram realizadas. Medidas de magnetiza ̧c ̃ao foram feitas para obter a fra ̧c ̃ao volum ́etrica de nanopart ́ıculas. Testes do efeito de centrifuga ̧c ̃ao das nanopart ́ıculas suspensas em meio de cultura celular RPMI 1640 revelaram uma sedimenta ̧c ̃ao de nanopart ́ıculas magn ́eticas extremamente baixa. Um procedimento, utilizando acelera ̧c ̃ao de 260×g por 10 minutos, foi adotado para separar c ́elulas contendo nanoparticulas internalizadas daquelas suspensas no meio RPMI 1640. Medidas de magnetiza ̧c ̃ao das c ́elulas S180 contendo nanopart ́ıculas foram realizadas numa larga faixa de tempo de exposi ̧c ̃ao (100 minutos). Entre 10 e 70 minutos a quantidade de nanopart ́ıculas em unidade de massa passou de 52 ± 20 pg/c ́elula para 110 ± 15 pg/c ́elula. De fato os dados de magnetometria indicam que o processo de internaliza ̧c ̃ao atingiu a satura ̧c ̃ao entre 30 a 40 minutos. A t ́ecnica de magneto ́optica de BME tamb ́em foi utilizada para investigar o processo de internaliza ̧c ̃ao das nanopart ́ıculas. Primeiramente, medidas de BME foram feitas em amostra controle consistindo de nanopart ́ıculas magn ́eticas suspensas em meio RPMI 1640. Foram investigados efeitos de concentra ̧c ̃ao de nanopart ́ıculas e de tempo de envelhecimento (associado a dinˆamica de forma ̧c ̃ao de aglomerados). Em particular, o tamanho m ́edio do aglomerado (Q), associado ao n ́umero de nanopart ́ıculas formando uma cadeia linear, manteve-se basicamente constante, Q=4, 8 ± 0, 2, para uma faixa de tempo de 70 min. Dados de birrefringˆencia de satura ̧c ̃ao tamb ́em permaneceram est ́aveis neste intervalo. Adicionalmente, medidas de BME foram utilizadas para estimar a espessura da camada de cobertura (dextrana) sendo encontrado 1, 70 ± 0, 02 nm. Diferentemente dos dados de MAV, as medidas de BME foram feitas em amostras contendo tanto c ́elulas S180 quanto nanopart ́ıculas no meio RPMI 1640. Dados foram obtidos numa larga faixa de tempo (120 min.). Inicialmente observou-se que o sinal de BME decresce num intervalo de tempo e depois volta a crescer (entre 30-40 min.). O ajuste dos dados de BME indicam que a birrefringˆencia de satura ̧c ̃ao (∆ns) decresce nos primeiros 30 minutos e depois volta a crescer de forma suave, enquanto o tamanho m ́edio do aglomerado possui um comportamento oposto, ou seja cresce nos primeiros 30 minutos e depois volta a decrescer. Em particular, no tempo de exposi ̧c ̃ao, texp, de 10 min. o tamanho m ́edio do aglomerado (birrefringˆencia de satura ̧c ̃ao) variou de 4, 18±0, 04 (∆ns = 3, 41±0, 02 ×1018cm−3 0, 08 (∆ns = 2, 75 ± 0, 02 ×1018cm−3 ́e proporcional ao n ́umero de nanopart ́ıculas contribuindo para o sinal magneto ́optico conclui- se que o decr ́escimo do sinal magneto- ́optico foi decorrente do processo de internaliza ̧c ̃ao de nanopart ́ıculas magn ́eticas pelas c ́elulas S180. Por sua vez, a an ́alise da dependˆencia temporal do tamanho m ́edio do aglomerado tamb ́em sugere que o processo de internaliza ̧c ̃ao ocorre ) em texp=30 min. Como a birrefringˆencia de satura ̧c ̃ao primeiramente com nanopart ́ıculas anisom ́etricas ou com nanoestruturas formando pequenos aglomerados. Finalmente, ap ́os atingir a satura ̧c ̃ao no processo de internaliza ̧c ̃ao, observa-se a forma ̧c ̃ao de pequenos aglomerados no meio RPMI 1640, que ́e o respons ́avel pelo aumento da intensidade do sinal magneto- ́optico e diminui ̧c ̃ao do tamanho m ́edio do aglomerado para tempos maiores que 30 minutos.

Submitted by Cássia Santos (cassia.bcufg@gmail.com) on 2014-08-05T12:50:02Z No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) aplicacao_do_metodo_de_rietveld_a_determinacao_da_distribuicao_de_cations_em_ferritas.pdf: 7027787 bytes, checksum: de0ac2de638112365bc52cfc46648d37 (MD5) / Made available in DSpace on 2014-08-05T12:50:02Z (GMT). No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) aplicacao_do_metodo_de_rietveld_a_determinacao_da_distribuicao_de_cations_em_ferritas.pdf: 7027787 bytes, checksum: de0ac2de638112365bc52cfc46648d37 (MD5) Previous issue date: 2010 / Conselho Nacional de Pesquisa e Desenvolvimento Científico e Tecnológico - CNPq / We present cobalt ferrites (CoxFe3−xO4) and magnesium ferrites (MgxFe3−xO4) nanoparticles synthesized by combustion reaction and coprecipitation. The study by powder diffraction, with CuK (λ =1,5406 °A) radiation, allowed us a phase qualitative analysis, determine the lattice parameter and the crystallites average size. How Co and Fe scattering factor are close to this radiation, we also used synchrotron radiation with energies 7.038 KeV, 7.112 KeV, 7.122 KeV and 7.718 KeV. With Rietveld refinement we made a phase quantitative analysis, we found Fe2O3, MgO and MgO2 as additional phases for MgxFe3−xO4 and we found CoO and Co3O4 as additional phases for Co1,2Fe1,8O4, all obtained by combustion method. The distribution determined for all ferrites nanoparticles characterized a cubic spinel type mixed, i.e. divalent ions were found in both sites. With experiments on a vibrating sample magnetometer (VSM) we compare the saturation magnetization of our samples with the magnetization of the unit cell calculated from the distribution determined experimentally. / As nanopartículas de ferritas de cobalto, (CoxFe3−xO4), e de magnésio, (MgxFe3−xO4), foram sintetizadas por reação de combustão e por coprecipitação. O estudo da difração de raios X em p´o, com radiação CuK_ (λ =1,5406 °A), nos permitiu uma análise qualitativa das fases, a determinação do parâmetro de rede e o tamanho médio dos cristalitos; como o fator de espalhamento dos átomos de Co e Fe são próximos com esta radiação, também fizemos o estudo de difração de raios X com radiação síncrotron com as energias 7,038 KeV, 7,112 KeV, 7,122 KeV e 7,718 KeV. Com o refinamento de Rietveld pudemos fazer a análise quantitativa das fases presentes, onde encontramos Fe2O3, MgO e MgO2 como fases adicionais para as MgxFe3−xO4 e as fases CoO e Co3O4 para a Co1,2Fe1,8O4, todas obtidas pelo método de combustão. A distribuição determinada para todas nanopartículas caracterizou ferritas cúbicas do tipo espinélio mista, ou seja, encontramos íons divalentes nos dois sítios. Com experimentos no magnetômetro de amostra vibrante (VSM) conseguimos comparar a magnetização de saturação das nossas amostras com a magnetização da cela unitária calculada a partir da distribuição determinada experimentalmente.

Submitted by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2014-08-06T12:19:22Z No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) udson cabral.pdf: 2045459 bytes, checksum: 0c5126468995368f097978ee97cb41f5 (MD5) / Made available in DSpace on 2014-08-06T12:19:22Z (GMT). No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) udson cabral.pdf: 2045459 bytes, checksum: 0c5126468995368f097978ee97cb41f5 (MD5) Previous issue date: 2010 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / Conselho Nacional de Pesquisa e Desenvolvimento Científico e Tecnológico - CNPq / We investigate core-shell nanowires of diluted magnetic semiconductors (DMS) with remote n-type modulation doping. The incorporation of Mn2 ions acting as spin 5/2 impurities in the core region of the wire gives rise to a strong s-d exchange coupling between electrons in the wire and those of the d levels of the Mn2 ions. Applying an external magnetic eld along the axis of the wire, within the mean eld approximation, the s-d exchange generates a spin-dependent core potential. A gate voltage is applied radially to wire, to obtain some control over the density of the wire. Electronic strucutre of the wire was calculated within the e?ective mass approximation, in both approximations Hartree and spin density functional theory. We calculated the conductance of wire using the Landauer-B?uttiker formulation in the linear response regime, which generally results in a total conductance with well-de ned plateaus in GT = 2; 6; 10G0 (G0 = e2=h is the quanta of conductance), which occurred because in the system investigated the rst level is twofold degenerated (spin degenerescence) and the others are fourfold degenerated (spin degenerescence and orbital angular momentum). In the absence of a magnetic eld we observe that when we take into account the e?ects of exchange and correlation, the states with eigenvalues of Lz nonzero will be polarized while those with l = 0 isn't polarized. This unpolarized level with eigenvalue of Lz null suggests that, perhaps, the 0.7 anomaly (the emergence of two plateau at G = 0:7G0 and the other in G = G0) quantum wires on existing geometry of split-gate is related to the geometry of the wire. The results for total energy show that there are a competition between the ferromagnetic and paramagnetic states. / Investigamos nano fios de semicondutores magnéticos dilu??dos (DMSs - Diluted Magnetic Semiconductors) do tipo caroço-casca com dopagem remota tipo-n. A incorporação dos íons de Mn+2, que atuam como impurezas de spin 5/2 no caroço do fi o, faz surgir um forte acoplamento de trocas dentre os eletrons do fio e aqueles dos níveis d do íon Mn+2. Com a aplicação de um campo magnético externo ao longo do eixo do fi o, na aproximação de campo médio, a interação de troca s-d gera um potencial dependente do spin na região do caroço do fi o. Um potencial de gate é aplicado radialmente ao nanofi o, para obtermos um certo controle sobre a densidade eletrônica do fi o. Calculamos a estrutura eletrônica do nanofi o de DMSs usando o modelo da massa efetiva, tanto na aproximação de Hartree quanto na teoria do funcional da densidade dependente de spin (SDFT - Spin Density Functional Theory). Calculamos a condutância do nano fio usando a formulação de Landauer-B?uttiker no regime de resposta linear, o que de modo geral, resultou numa condutância total com platôs bem de finidos em GT = 2; 6; 10G0 (G0 = e2=h ?e o quanta de condutância), o que ocorreu porque no sistema investigado a primeira subbanda ?e duplamente degenerada (degenerescência de spin) e as outras duas são quadruplamente degenerada (degenerescência de spin e de momento angular orbital). Na ausência de um campo magnético observamos que ao levarmos em conta os efeitos de troca e correlação, os estados que possuem autovalor de Lz diferente de zero se polarizam enquanto que os que possuem l = 0 não se polarizam. Essa não-polarização do nível com autovalor de Lz nulo sugere que, talvez, a anomalia 0,7 (o surgimento de dois platôs um em G = 0; 7G0 e outro em G = G0) existente em os quânticos com geometria de split-gate esteja relacionada com a geometria do o. Os resultados obtidos para a energia total mostram que há uma competição entre os estados ferromagnético e paramagnéticos.

Submitted by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2014-08-12T15:33:42Z No. of bitstreams: 2 Kelen Cristiane Noleto da Costa.pdf: 3124445 bytes, checksum: 8f805839a0c1fe1136fb4081d7be5d18 (MD5) license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) / Made available in DSpace on 2014-08-12T15:33:42Z (GMT). No. of bitstreams: 2 Kelen Cristiane Noleto da Costa.pdf: 3124445 bytes, checksum: 8f805839a0c1fe1136fb4081d7be5d18 (MD5) license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Previous issue date: 2011-09-30 / Conselho Nacional de Pesquisa e Desenvolvimento Científico e Tecnológico - CNPq / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / Several analysis can be performed using atmospheric muons produced in chain reactions caused by a cosmic ray particle. We can study the muon flux for different parameterizations of the atmosphere, the moon and sun shadowing effect, the muon charge ratio, etc. In this work, we are interested in the atmospheric muon charge ratio (rμ = Nμ+/Nμ−). This ratio has been observed by several experiments, for different energy ranges. The MINOS experiment has determined the muon charge ratio (rμ) in the GeV energy scale using the Near Detector and in the TeV energy scale using the Far Detector. This experiment has observed an increase of the muon charge ratio from 1.27 to 1.37 when the energy of the primary particle changed from ∼ 100 GeV to ∼ 1 TeV. This fact can be explained by the properties of the pions ( ) and the kaons (K). For higher energies, around 10 TeV, the decay of charming hadrons becomes important as a source of atmospheric leptons. Investigating the parameterization given by the Gaisser equation in order to study the intensity of positive and negative muons separately, it is possible to obtain the equation of the pion-kaon ( K) model. Using this model it was made an adjust with the of MINOS Near and Far Detector data, finding the f and fK parameters. These parameters are the fractions that contribute to the production of positive muons coming from de e K, respectively. The experimental values obtained were: f = 0.55 and fK = 0.70. In this work we simulated extensive air showers using the CORSIKA code. Different models that describe the hadronic interactions for high energy particles were used. Our goal was to verify if the models could reproduce the increase of muon charge ratio. This increase is associated with physics involving pion and kaon decays. We found the following parameters: f = 0.547 ± 0.003 and fK = 0.64 ± 0.02 for the QGSJET 01C model, f = 0.604 ± 0.003 and fK = 0.73 ± 0.02 for the SIBYLL model, f = 0.572 ± 0.003 and fK = 0.70 ± 0.02 for the VENUS model, f = 0.545 ± 0.004 and fK = 0.62 ± 0.03 for the QGSJETII model and f = 0.570 ± 0.003 and fK = 0.65 ± 0.02 for the DPMJET model. The increase of the muon charge ratio found in the MINOS data was 7.8%. In our simulation we found an increase of 3.2%, 8.3%, 5.7%, %4.0 and 2.5% for each one of the models, respectively. With these results, it was possible to observe that simulation models also show a significant increase of ratio, when we moved from scale GeV scale for TeV. And of course, this increase is characterized by properties of pions and kaons noting that physics is considered by the codes of models. / Várias análises podem ser feitas a partir de múons atmosféricos produzidos na reação em cadeia provocada por uma partícula de raio cósmico, como o estudo do fluxo de múons para diferentes parametrizações da atmosfera, da sombra da lua e do sol, da razão da carga entre múons atmosféricos. Neste trabalho estamos interessados na razão da carga entre múons atmosféricos (rμ = Nμ+/Nμ−). Essa razão foi determinada por diversos experimentos, para diferentes intervalos de energias. Especificamente, o experimento MINOS determinou a razão (rμ) na escala GeV com o Near Detector e na escala TeV com o Far Detector. Esse experimento observou um aumento da razão de 1,27 para 1,37 com o aumento da energia de ∼100 GeV para ∼ 1 TeV. O aumento dessa razão pode ser entendido a partir das propriedades dos píons ( ) e káons (K). Para energias maiores, cerca de 10 TeV, o decaimento de hádrons charmosos torna-se importante como fonte de léptons atmosféricos. Investigando a parametrização dada pela equação de Gaisser para estudar separadamente a intensidade dos múons positivos e negativos, é possível chegar na equação do modelo píon-káon ( K). Utilizando este modelo, foi feito um ajuste com os dados do MINOS Near e Far Detector, encontrando os parâmetros f e fK. Esses parâmetros são as frações que contribuem para a produção de múons positivos vindos de e K, respectivamente. Os valores experimentais encontrados foram: f = 0,55 e fK = 0,70. Neste trabalho simulamos chuveiros atmosféricos com o código CORSIKA. Diferentes modelos de interações hadrônicas de altas energias foram utilizados. O objetivo foi verificar se os modelos conseguiriam reproduzir o aumento da razão da carga de múons entre GeV e TeV. Esse aumento está associado à física envolvida no decaimento dos píons e káons. Encontramos os seguintes parâmetros: f = 0,550 ± 0,006 e fK = 0,61±0,03 para o modelo QGSJET 01C, f = 0,611±0,004 e fK = 0,67±0,02 para o modelo SIBYLL, f = 0,571 ± 0,005 e fK = 0,70 ± 0,03 para o modelo VENUS, f = 0,547±0,006 e fK = 0,61±0,04 para o modelo QGSJETII e para o modelo DPMJET, f = 0,574±0,004 e fK = 0,63±0,02. O aumento da razão para os dados do experimento MINOS foi de 7,8%; para a nossa simulação o aumento foi de 3,2%; 8,3%; 5,7%; 2,4% e 2,9%; respectivamente. Com esses resultados, foi possível observar que os modelos de simulação também evidenciam um aumento significativo da razão, quando passamos da escala GeV para escala TeV. Esse aumento é caracterizado pelas propriedades dos píons e káons, constatando que essa física é considerada pelos códigos dos modelos.

Submitted by Luciana Ferreira (lucgeral@gmail.com) on 2014-08-15T15:38:59Z No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Dissertacao Vanuildo Silva de Carvalho - Fisica.pdf: 2382600 bytes, checksum: 837960b5396c4b0abf08e52288edc3bf (MD5) / Made available in DSpace on 2014-08-15T15:38:59Z (GMT). No. of bitstreams: 2 license_rdf: 23148 bytes, checksum: 9da0b6dfac957114c6a7714714b86306 (MD5) Dissertacao Vanuildo Silva de Carvalho - Fisica.pdf: 2382600 bytes, checksum: 837960b5396c4b0abf08e52288edc3bf (MD5) Previous issue date: 2012-04-04 / Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superior - CAPES / Conselho Nacional de Pesquisa e Desenvolvimento Científico e Tecnológico - CNPq / We study the low-energy properties of a two-band model by means of the eld-theoretical renormalization group (RG) up to two loops in order to describe some iron-based pnictide superconductors. Initially, we reproduce some known results of the RG up to one loop to show how one should proceed with the eld-theoretical RG. We then calculate the self-energy of the model and the irreducible four-point vertex functions ��(4) up to two loops. We derive the RG equations for the couplings and the quasiparticle weight of the model at this order of approximation. Following a similar procedure, we show how to determine the possible instabilities of the ground state of the model and the nature of the low-energy elementary excitations by calculating the RG ow equations up to two loops for the extended s-wave (s ) and conventional s-wave (s++) superconducting susceptibilities, charge and spin density wave susceptibilities and also the uniform charge and spin susceptibilities. The numerical analysis of these equations reveals that the couplings of the two-band model are divergent in the low-energy limit, but their ratio ows to a xed point. We obtain, by means of this analysis, that the antiferromagnetic instability is the dominant one, whereas the superconducting instability is the second most important instability. We show that the superconducting instability of s -type exceeds the s++-type when the Umklapp interaction is present and may overcome the antiferromagnetic instability for some doping value in the system. The numerical solution for the quasiparticle weight reveals that this quantity is always close to its initial value during the renormalization procedure of the model, while the uniform charge and spin susceptibilities remain nite for the energy scales where the RG approach up to two loops is valid. These results are consistent with the interpretation that the normal state of that model is, in fact, described by Landau's Fermi liquid theory with well-de ned quasiparticle excitations in the low-energy limit. / Estudamos as propriedades de baixa energia de um modelo de duas bandas por meio do grupo de renormalização (GR) de teoria de campos até dois loops para a descrição de alguns pnictídeos supercondutores baseados em ferro. Inicialmente, reproduzimos alguns resultados conhecidos do GR até um loop para mostrar como se deve proceder com o GR de teoria de campos. Calculamos, então, a auto-energia do modelo e as funções vértices irredutíveis de quatro pontos ��(4) até dois loops. Derivamos as equações do GR, nessa ordem de aproximação, para os acoplamentos e para o peso da quasipartícula do modelo. Seguindo um procedimento similar, mostramos como se determinar as possíveis instabilidades do estado fundamental do modelo e a natureza das excitações elementares de baixa energia por meio do cálculo das equações do GR até dois loops para as susceptibilidades supercondutoras do tipo onda-s estendida (s ) e onda-s convencional (s++), susceptibilidades de ondas de densidade de carga e spin e tamb em as susceptibilidades uniformes de carga e spin. A análise numérica dessas equações revela que os acoplamentos do modelo de duas bandas são divergentes no limite de baixa energia, mas a razão deles tende para um ponto fixo. Obtemos, por meio dessa análise, que a instabilidade antiferromagnética é a dominante, enquanto a instabilidade supercondutora é a segunda mais importante. Mostramos que a instabilidade supercondutora do tipo s se sobressai sobre a do tipo s++ quando a interação do tipo Umklapp está presente e, eventualmente, supera a instabilidade antiferromagnética para algum valor de dopagem no sistema. A solução numérica para o peso da quasipartícula revela que essa quantidade sempre fica próxima do seu valor inicial durante o processo de renormalização do modelo, enquanto que as susceptibilidades de carga e spin uniformes permanecem infinitas para escalas de energia onde o método do GR até dois loops é válido. Esses resultados s~ao consistentes com a interpretação de que o estado normal desse modelo é, de fato, descrito pela teoria do líquido de Fermi de Landau com excitações de quasipartículas bem definidas no limite de baixa energia.