This thesis is devoted to improve our knowledge on the theory of polarized line formation in a magneto-turbulent medium, and in a scattering dominated magnetized medium, where partial redistribution (PRD) effects become important. Thus the thesis consists of two parts. In the first part we carry out a detailed investigation on the effect of random magnetic fields on Zeeman line radiative transfer. In the second part we develop the theory of polarized line formation in the presence of arbitrary magnetic fields and with PRD. We present numerical methods of solution of the relevant transfer equation in both part-I and II. In Chapter I we give a general introduction, that describes the basic physical concepts required in both parts of the thesis. Chapters 2-6 deal with the part-I, namely stochastic polarized Zeeman line formation. Chapters 7-10 deal with part –II, namely the theory and numerics of polarized line formation in scattering media. Chapter II is devoted to the future outlook on the problems described in part-I and II of the thesis. Appendices are devoted to additional mathematical details. Part-I of the Thesis: Stochastic polarized line formation in magneto-turbulent media Magneto-convection on the Sun has a size spectrum that spans several orders of magnitudes and hence develops turbulent elements or eddies the sizes of which are much smaller than the spatial resolution of current spectro-polarimeters (about 0.2 arcsec or 150km at the photospheric level). We were thus strongly motivated to consider the Zeeman effect in a medium where the magnetic field is random with characteristic scales of variation comparable to the radiative transfer characteristic scales. In Chapter 2, we consider the micro-turbulent limit and study the mean zeeman absorption matrix in detail. The micro-turbulent limit refers to the case when the scales of fluctuations of the random field are much smaller than the photon mean free paths associated to the line formation. The ‘mean’ absorption and anomalous dispersion coefficients are calculated for random fields with a non-Zero mean value - isotropic or anisotropic Gaussian distributions that are azimuthally invariant about the direction of the mean field. The averaging method is described in detail, and fairly explicit expressions for the mean coefficients are established. A detailed numerical investigation of the mean coefficients illustrates two simple effects of the magnetic field fluctuations: (i) broadening of the components by fluctuations of the field strength, leaving the π-components unchanged, and (ii) averaging over the angular dependence of the π and components. Angular averaging can modify the frequency profiles of the mean coefficients quite drastically, namely, the appearance of an unpolarized central component in the diagonal absorption coefficient, even when the mean field is in the direction of the line-of-sight. For isotropic fluctuations, the mean coefficients can be expressed in terms of generalized Voigt and Faraday-Voigt functions, which are related to the derivatives of the Voigt and Faraday-Voigt functions. In chapter 3, we study these functions in detail. Simple recurrence relations are established and used for the calculation of the functions themselves and of their partial derivatives. Asymptotic expansions are also derived. In Chapter 4, we consider the Zeeman effect from a magnetic field which has a finite correlation length(meso-turbulence) that can be varied from zero to infinity and thus made comparable to the photon mean free-path. The random vector magnetic field B is modeled by a Kubo-Anderson process – a piecewise constant Markov process characterized by a correlation length and a probability distribution function(PDF) for the random values of the magnetic field. The micro- and macro-turbulent limits are recovered when the correlation length goes to zero or infinity respectively. Mean values and rms fluctuations around the mean values are calculated numerically for a random magnetic field with isotropic Gaussian fluctuations. The effects of a finite correlation length are discussed in detail. The rms fluctuations of the Stokes parameters are shown to be very sensitive to the correlation length of the magnetic field. It is suggested to use them as a diagnostic tools to determine the scale of unresolved features in the solar atmosphere. In Chapter 5, using statistical approach, we analyze the effects of random magnetic fields on Stokes line profiles. We consider the micro and macro-turbulent regimes, which provide bounds for more general random fields with finite scales of variations. The mean Stokes parameters are obtained in the micro-turbulent regime, by first averaging the Zeeman absorption matrix Φ over the PDF P(B) of the magnetic field and then solving the concerned radiative transfer equation. In the macro-turbulent regime, the mean solution is obtained by averaging the emergent solution over P(B). In this chapter, we consider the same Gaussian PDFs that are used to construct (Φ) in chapter 2. Numerical simulations of magneto-convection and analysis of solar magnetograms provide the empirical PDF for the magnetic field line-of-sight component on the solar atmosphere. In Chapter 6, we explore the effects of different kinds of PDFs on Zeeman line formation. We again consider the limits of micro and macro-turbulence. The types of PDFs considered are: (a) Voigt function and stretched exponential type PDFs for fields with fixed direction but fluctuating strength. (b) Cylindrically symmetrical power law for the angular distribution of magnetic fields with given field strength. (c) Composite PDFs accounting for randomness in both strength and direction obtained by combining a Voigt function or a stretched exponential with an angular power law. The composite PDF proposed has an angular distribution peaked about the vertical direction for strong fields and is nearly isotropically distributed for weak fields, which could mimic solar surface random fields. We also describe how the averaging technique for a normal Zeeman triplet may be generalized to the more common case of anomalous Zeeman splitting patterns. Part-II of the Thesis: Polarized line formation in scattering media-Theory and numerical methods Many of the strongest and most conspicuous lines in the Second Solar Spectrum are strong lines that are formed rather high, often in the chromosphere above the temperature minimum. From the standard, unpolarized and non-magnetic line-formation theory such lines are known to be formed under the conditions that are very far from local thermodynamic equilibrium. They are characterized by broad damping wings surrounding the line core. Doppler shifts in combination with collisions cause photons that are absorbed at a given frequency to be redistributed in frequency across the line profile in a complex way during the scattering process. Two idealized, limiting cases to describe this redistribution are “frequency coherence” and “complete redistribution” (CRD), but the general theory that properly combines these two limiting cases goes under the name “partial frequency redistribution” (PRD). Resonance lines which are usually strong can be properly modeled only when PRD is taken into account. To use these strong lines for magnetic field diagnostics we need a line scattering theory of PRD in the presence of magnetic fields of arbitrary strength. In the second part of the thesis we develop such a theory and derive the polarized PRD matrices. These matrices are then used in the polarized line transfer equation to compute the emergent Stokes parameters. Polarized scattering in spectral lines is governed by a 4 x 4 matrix that describes how the Stokes vector is scattered in all directions and redistributed in frequency within the line. In Chapter 7, using a classical approach we develop the theory for this redistribution matrix in the presence of magnetic fields of arbitrary strength and direction, and for a J = 0 → 1 → 0 transition. This case of arbitrary magnetic fields is called the Hanle-Zeeman regime, since it covers both the partially overlapping weak and strong-field regimes, in which the Hanle and Zeeman effects respectively dominate the scattering polarization. In this general regime the angle-frequency correlations that describe the so-called PRD are intimately coupled to the polarization properties. We also show how the classical theory can be extended to treat atomic and molecular scattering transitions for any combinations of J quantum numbers. In chapter 8 , we show explicitly that for a J = 0 → 1 → 0 scattering transition there exists an equivalence between the Hanle-Zeeman redistribution matrix that is derived through quantum electrodynamics(Bommier 1997b) and the one derived in Chapter 7 starting from the classical, time-dependent oscillator theory of Bommier & Stenflo (1999). This equivalence holds for all strengths and directions of the magnetic field. Several aspects of the Hanle-Zeeman redistribution matrix are illustrated, and explicit algebraic expressions are given, which are of practical use for the polarized line transfer computations. In chapter 9, we solve the polarized radiative transfer equation numerically, taking into account both the Zeeman absorption matrix and the Hanle-Zeeman redistribution matrix. We compute the line profiles for arbitrary field strengths, and scattering dominated line transitions. We use a perturbation method (see eg. Nagendra et al. 2002) to solve the Hanle-Zeeman line transfer problem. The limiting cases of weak field Hanle scattering and strong field Zeeman true absorption are retrieved. The ilntermediate regime, where both Zeeman absorption and scattering effects are important, is studied in some detail. Numerical method used to solve the Hanle-Zeeman line transfer problem in Chapter 9 is computationally expensive. Hence it is necessary to develop fast iterative methods like PALI (Polarized Approximate Lambda Iteration). As a first step in this direction we develop such a method in Chapter 10 to solve the transfer problem with weak field Hanle scattering. We use a ‘redistribution matrix’ with coupling between frequency redistribution and polarization and no domain decomposition. Such a matrix is constructed by angle-averaging the frequency dependent terms in the exact weak field Hanle redistribution matrix for a two-level atom with unpolarized ground level (that can be obtained by taking the weak field limit of the Hanle-Zeeman redistribution matrix). In the past, the PALI technique has been applied to redistribution matrices in which frequency redistribution is ‘decoupled’ from scattering polarization, the decoupling being achieved by an adequate decomposition of the frequency space into several domains. In this chapter, we examine the consequences of frequency space decomposition, and the resulting decoupling between the frequency redistribution and polarization, on the solution of the polarized transfer equation for the Stokes parameters.

Neste trabalho apresentamos a construção e teste de um sistema experimental que nos permite produzir um fluxo intenso de átomos lentos. Discutimos o desenho e construção do solenóide que compensa o efeito Doppler que surge durante o processo de desaceleração, as câmaras de vácuo, o forno que gera o feixe atômico e o sistema ótico utilizado. Estudamos a técnica de desaceleração de átomos pelo ajuste Zeeman. Uma nova técnica de observação que consiste no acompanhamento da fluorescência do feixe ao longo do caminho de desaceleração é usada, o que nos permite uma observação direta do processo. / This work presents the development and test of an experimental set-up which allows to produce a very strong slow motion atomic beam. We discuss the calculation and construction of the solenoid to compensate the Doppler effect arising during the deceleration process, vacuum chambers, the oven which produces the atomic beam and the optical system used. We have studied the Zeeman-tuned technique to slow an atomic beam of sodium atoms. A new technique to study the deceleration which Consist in monitoring the fluorescence along the deceleration path is used, which allow us a direct observation of the process.

Die vorliegende Arbeit befasst sich mit der Molekularstrahlepitaxie und Charakterisierung von CdSe und (Cd,Mn)Se-Quantenpunkten (QP) auf ZnSe-Puffer. Die QP werden durch einen thermisch aktivierten 2D-3D Übergang eines ursprünglich zweidimensionalen CdSe/(Cd,Mn)Se-Films erzeugt. Die Mechanismen der QP-Bildung werden in-situ mittels Reflexionsbeugung hochenergetischer Elektronen und Atom-Kraft-Mikroskopie (UHV-AFM) studiert. Ex-situ Untersuchungen an vergrabenen QP-Strukturen mittels Transmissionselektronenmikroskopie (TEM) und Photolumineszenz (PL) /Magneto-PL ergänzen die in-situ Analyse der CdSe Oberfläche. Die Kombination der Analysemethoden ermöglicht erstmalig den Nachweis, dass mit der thermischen Aktivierung eine Stranski-Krastanov-Morphologie aus CdSe QP, mit einem Kern aus reinem CdSe, auf einem geschlossenen CdSe Film erzeugt werden kann. Die statistische Auswertung im UHV-AFM ergibt eine mittlere QP-Höhe von 1,6 nm, eine QP-Dichte von 1100/µm² sowie einen Durchmesser von unterhalb 10 nm. Aus diesen Parametern lässt sich als oberes Limit des QP-Volumens ein Wert von < 0,15 ML ermitteln. TEM-Messungen ergeben, dass Interdiffusion bei der Bildung der QP sowie während dem Überwachsen von untergeordneter Bedeutung ist. Im UHV-AFM zeigt sich, dass CdSe-QP unter Labormaßstäben morphologisch stabil sind. Über einen Zeitraum von 5 Tagen, sowohl im UHV als auch an Umgebungsluft, sind bei Raumtemperatur keine Reifungserscheinungen der CdSe-QP-Morphologie beobachtbar. Das Studium der Bildungskinetik führt zu der Erkenntnis, dass der 2D-3D Übergang von einem zeitlich instabilen Ausgangszustand abhängig ist und somit kinetisch determiniert. Die experimentellen Befunde deuten darauf hin, dass unmittelbar nach dem Wachstum eine Glättung der Oberfläche auf atomarer Ebene einsetzt. In einem einfachen Modell wird die QP-Bildung als Superposition der Glättung und dem Verhältnis der Wahrscheinlichkeiten des Aufwärtssprungs zum Abwärtssprung zwischen zwei ML-Terrassen beschrieben. Erste Untersuchungen zum Wachstum von (Cd,Mn)Se QP ergeben, dass es mit der thermischen Aktivierung möglich ist bis zu einer Konzentration von ca. 10 % Mn (Cd,Mn)Se QP zu erhalten. Der Einbau des Mn bewirkt eine Reduktion der mittleren QP-Dichte und QP-Höhe. Experimente auf pseudomorphem und relaxiertem ZnSe-Puffer zeigen, dass der entscheidende Einfluss des Mn nicht in der Veränderung der Verspannung liegt, sondern in einer Veränderung der Oberflächendiffusivität. In magneto-optischen Untersuchungen der (Cd,Mn)Se-QP-Strukturen wird eindeutig der Riesen-Zeemaneffekt nachgewiesen. Es werden experimentell effektive g-Faktoren bis zu einem Wert von 220 ermittelt (B = 6T). Der Vergleich mit der Rechnung zeigt, dass das Mn in den QP eingebaut ist. In dieser Arbeit wird das Verständnis der II-VI-QP-Bildung erweitert und eine verbesserte Kontrolle des QP-Ensembles erreicht. Die erzeugten semimagnetischen Strukturen stellen einen Ausgangspunkt für weitergehende optische Experimente dar, an denen in naher Zukunft gezielt einzelne Spins manipuliert und studiert werden können. / In this work CdSe and (Cd,Mn)Se Quantum Dots (QD`s) are grown on ZnSe by molecular beam epitaxy. The QD`s are obtained within a thermicall activated 2D-3D transition of an initially two-dimensional CdSe/(Cd,Mn)Se thin film. The physics behind the 2D-3D transition is investigated in-situ by reflection of high energy electron diffraction and atomic force microscopy (UHV-AFM) measurements. Additionally ex-situ data gained on buried QD structures within Transmission Electron Microscopy (TEM) and Photoluminescence (PL) /Magneto-PL measurements are presented. The study proves for the first time that after the thermal activation a Stranski-Krastanov morphology is established. A statistical evaluation of the QD morphology by UHV-AFM supplies an average QD-height of about 1.6 nm, a QD-density of about 1100/µm² and an upper diameter of about 10 nm. The total QD volume is determined to a value of below 0.15 ML. TEM on overgrown structures reveals QD`s, with a core of pure CdSe, on a closed wetting layer. The data show that interdiffusion is of minor importance for the QD formation as well as during the overgrowth. The stability of the QD morphology is investigated with the UHV-AFM at room temperature. It is shown that the CdSe QD morphology is stable at UHV as well as ambient-air conditions over a time period of 5 days. The experiments demonstrate that CdSe QD`s do not ripen on a laboratory time scale. The investigation of the formation kinetics reveals that the 2D-3D transition is dependent from a unstable precursor state and is therefore determined by kinetics. The experiments indicate that immediately after growth the surface begins to smoothen on an atomar scale. In a simple model the QD formation is described as a superposition of the smoothening and the ratio of upwards and downwards hopping between two ML terraces. First investigations on the growth of (Cd,Mn)Se QD`s show that after the incorporation of up to 10 % Mn semimagnetic QD´s are obtained by the thermal activation. The incorporation of Mn leads to a reduction of the average QD density and QD height. Experiments on pseudomorphic and relaxed ZnSe buffer are compared. It is concluded that strain is not a crucial factor for the QD formation and that probably surface processes like diffusibility of the atomic species play an important role. Magneto-optical investigations of the (Cd,Mn)Se QD structures prove the appearance of the giant-Zeemaneffect. Effective g-values of about 220 have been measured (B = 6T). In a comparison with the calculation the incorporation of Mn into the QD`s is concluded. Within this work the comprehension of the II-VI QD formation is extended and an improved control over the QD morphology is reached. The produced semimagnetic QD structures appear as a starting point for future optical investigations concerning the control of single spins.

Ce mémoire rapporte les premiers résultats d'une expérience visant à développer une horloge optique à atomes de strontium piégés. Ce dispositif réunit les avantages des différentes techniques utilisées jusqu'à présent pour réaliser un étalon de fréquence atomique. La première partie décrit la réalisation de la source d'atomes froids. Un piège magnéto-optique fonctionnant sur la transition 1S0-1P1 à 461nm est chargé à partir d'un jet atomique décéléré par un ralentisseur Zeeman. La source à 461nm est réalisée par somme de fréquence dans un cristal de KTP. Dans la deuxième partie sont détaillées les étapes mises en oeuvre pour effectuer la détection par excitation directe de la transition d'horloge 1S0-3P0 du 87Sr, de 1mHz de largeur de raie théorique. Préalablement à cette observation, une première estimation de la fréquence de la transition d'horloge a été obtenue en mesurant la fréquence absolue de plusieurs résonances optiques plus largement permises.

La présence de champs magnétiques est connue dans de nombreux types d'étoiles, des étoiles entièrement convectives aux étoiles les plus massives, dont les couches externes sont radiatives. Dans le cas des étoiles de type solaire, le champ magnétique à grande échelle est généré continuellement par l'intermédiaire d'une dynamo mettant en œuvre l'action combinée de la convection et de la rotation dans l'enveloppe convective. Cependant, malgré l'amélioration continue des modèles de dynamo et l'extrême précision des observations solaires, certains mécanismes physiques impliqués dans la génération du champ magnétique sont encore sujets à discussion. Depuis quelques années, l'augmentation spectaculaire des performances des spectropolarimètres stellaires a rendu possible la détection de champs magnétiques d'étoiles froides exhibant des niveaux d'activité faibles, semblables à celui du Soleil. Le but de cette thèse est d'exploiter des observations spectropolarimétriques afin d'apporter des informations nouvelles sur la dynamo des étoiles de type solaire, en déterminant comment les paramètres magnétiques de ces étoiles dépendent des paramètres stellaires fondamentaux, en particulier la masse et la période de rotation. L'échantillon étudié au cours de ce travail comporte une vingtaine d'étoiles de la séquence principale ayant des masses comprises entre 0.6 et 1.4 masse solaire et des périodes de rotation entre 3.4 et 43 jours. Les observations ont débuté en 2007. L'analyse des données spectropolarimétriques a permis de déterminer leur topologie magnétique à grande échelle grâce à la technique d'imagerie Zeeman-Doppler. Ont également été étudiés d'autres traceurs du champ magnétique sensibles à une plus large gamme d'échelles spatiales, tels que l'émission chromosphérique, l'asymétrie des raies spectrales et l'élargissement Zeeman des raies. La variabilité du champ magnétique à petite et grande échelle a ainsi été mise en évidence sur des périodes temporelles variant de la période de rotation des étoiles à plusieurs années. De multiples renversements de polarité et des cycles magnétiques plus courts que le cycle solaire ont également été identifiés pour plusieurs cibles en rotation rapide. La période de rotation des étoiles semble être un paramètre fondamental pour l'apparition de cycles rapides, ces derniers n'ayant été observés que dans le cas de périodes de rotation courtes.

Le développement de différentes techniques pour contrôler les degrés de liberté internes et externes des molécules et pour produire (ultra-) froide, piège des moléculaire ensembles ouvrir des voies différentes à la physique et la chimie dans le régime de basse température. Il s'agit notamment de nombreux territoires en physique comme, phases quantiques de la matière, traitement de l'information quantique, les froides collisions moléculaires, les chimies froides et aussi de divers tests de haute précision pour la physique fondamentale. Cette thèse décrit diverses expériences de guidage et de décélération des faisceaux supersoniques d'atomes paramagnétiques à l'aide de champs magnétique inhomogène dépendent du temps. Ces champs magnétiques inhomogènes ont été utilisés pour exercer une force sur les atomes ou les molécules paramagnétiques, qui résultent de l'effet Zeeman. Le principe du ralentisseur Zeeman nouvellement développé est de produire un déplacement tridimensionnel du piège magnétique, à la vitesse initiale du faisceau. Le contrôle de la dépendance temporelle du champ magnétique nous permet de contrôler la vitesse du piège magnétique co-mobile, procurant ainsi une décélération d'une classe de vitesse du faisceau supersonique. Le piège magnétique co- mobile est déduit à partir d'une onde magnétique mobile, offrant un minimum de distorsion du piège lors de sa propagation. Les propriétés transverses du piège sont réglables grâce à un champ magnétique transversal quadrupolaire, qui peut être ajusté indépendamment des propriétés de vitesses et l'accélération du piège. Une grande part du travail de thèse a été consacrée à la conception, la réalisation et la construction du montage expérimental, consistant en un jet supersonique et en un dispositif complexe de bobines pour réaliser l'onde magnétique progressive, formant un piège magnétique mobile. Le jet froid pulsé d'atomes métastables est produit par expansion supersonique à travers une valve refroidie à l'azote liquide, excités dans l'état métastable par une décharge électrique. Nous avons guidé le jet d'argon au travers d'un tube capillaire le guidage et la décélération ont été démontrés. Le piège magnétique mobile est formé par la combinaison d'un champ magnétique quadrupolaire et d'un champ magnétique axial modulé spécialement. Le champ quadrupolaire est continu et un gradient de champ est dirigé seulement dans la direction transverse du jet. Le circuit plan produit une onde magnétique sinusoïdale avec un gradient de champ dans la direction axiale. Avec l'électronique fabriquée au laboratoire, ou peut produire une onde magnétique progressive d'amplitude 0.69T (avec un courant AC de 300A) et de fréquence 40 kHz. On obtient ainsi une onde qui se déplace à une vitesse de 464m/s. Plusieurs expériences de principe ont été réalisées en utilisant le jet froid pulsé d'argon métastable. Nous avons étudié les propriétés de guidage du quadrupole pour divers courants et pour différents atomes (hélium et argon) et comparé les résultats aux prédictions théoriques de simulations numériques. Le jet d'argon métastable a été guidé en 3D à des vitesses variées (464m/s, 400m/s, 392m/s) avec un décélérateur de 28cm de long. La température observée du paquet guidé est de 100mK. L'expérience de décélération a été réalisée avec le jet d'argon métastable depuis la vitesse de 400m/s jusqu'à 370m/s et depuis la vitesse de 392m/s jusqu'à 365m/s. Les résultats expérimentaux sont comparés avec les simulations numériques.

No description available.

Cette thèse traite de l'étude expérimentale et théorique de deux pièges radiofréquence très anisotropes pour un condensat de Bose-Einstein. Dans le premier piège, les atomes baignant dans un champ magnétique inhomogène sont habillés par un champ rf et confinés sur la surface d'un ellipsoïde iso-magnétique. Nous avons étudié la possibilité d'y observer un gaz dégénéré bidimensionnel. Le second piège a la forme d'un anneau. Il est obtenu en ajoutant au premier piège le potentiel créé par une onde stationnaire lumineuse verticale. Dans ce piège, il est théoriquement possible d'observer un gaz de Bose à une, deux ou trois dimensions simplement en modifiant le nombre d'atomes condensés.

We have used a series of observations of HD119419, performed in 2012 and 2013at the European Southern Observatory 3.6-m telescope in La Silla, Chile. These are high resolutionspectropolarimetric observations with coverage in all four Stokes parameters. We performed a chemical abundance analysis of HD119419, in the absence of any being published previously for this star. We used a LLmodels stellar atmosphere code with effective temperature11500 K and surface gravity log g = 4.0, together with the spectrum synthesis code synmast. Abundances were adjusted until the synthetic spectra matched the mean observed spectra as well as possible, and these abundances were assumed to be representative of the photosphere of HD119419. We found good estimates for some Fe-peak elements and rare-earth elements. The abundance estimates were used to compute least-squares deconvolution Stokes spectra, from which we calculated how the longitudinal magnetic field and net linear polarization varies with rotational phase for HD119419. We calculated an improved rotational period for HD119419 using our longitudinal magnetic field measurements together with previous measurements from the literature, determining it to be 2.60059(1) days. We found that the Stokes QUV are unusually strong for the rare-earth elements in HD119419, considering their weaker Stokes I profiles compared to the Fe-peak elements in particular.

Actuellement, l'évaporation par radiofréquence en piège magnétique reste un passage obligé pour l'obtention de gaz atomiques dégénérés. Afin de piéger magnétiquement et de refroidir un gaz d'atomes de Rubidium 87, nous avons conçu un électroaimant basé sur l'utilisation de matériaux ferromagnétiques, capable de générer de forts gradients pour une puissance électrique modeste. La première version du dispositif se caractérise par une forte valeur du champ magnétique au centre du piège, de l'ordre de 100 Gauss, pour laquelle l'effet Zeeman non linéaire lève la dégénérescence des transitions radiofréquence entre les sous-niveaux magnétiques. Nous avons étudié dans un premier temps le refroidissement évaporatif à une seule radiofréquence dans ce régime. L'évaporation n'est pas perturbée dans le niveau hyperfin F = 1, et nous avons observé la condensation de Bose-Einstein. Par contre, dans le niveau F = 2, le processus d'évaporation est inhibé, et il est impossible de condenser le gaz pour un champ magnétique supérieur à environ 15 Gauss. Dans un deuxième temps, nous avons contourné cette difficulté, soit en évaporant les atomes avec trois radiofréquences distinctes, soit en faisant du refroidissement sympathique, c'est-à-dire en maintenant les atomes dans F = 2 en contact thermique avec un nuage d'atomes dans F = 1, lui-même refroidi par évaporation. Ces deux techniques permettent d'atteindre le seuil de condensation dans F = 2 à relativement fort champ. Enfin, nous avons conçu et réalisé une deuxième version de l'électroaimant permettant de compenser le champ magnétique au centre du piège, tout en conservant l'aptitude à générer de forts gradients. Cette nouvelle génération devrait apporter une solution définitive à l'évaporation des atomes dans F = 2, et déboucher sur la réalisation d'expériences nécessitant un fort confinement ou un potentiel de piégeage très anisotrope.